Гор оганесян: (Gore Oganesyan) -

Содержание

Грузия и нато Текст научной статьи по специальности «Политологические науки»

ГРУЗИЯ И НАТО

Гор Оганесян

Окончание Холодной войны кардинально изменило международную обстановку и геополитическое устройство мира, в соответствии с чем были внесены определенные коррективы в планы Североатлантического альянса. В этой связи выделяются несколько основных, взаимосвязанных проблем, ядром интересов которых является геоэкономическое и стратегическое положение региона Южного Кавказа. Этот регион, расположенный на границе общеевропейского пространства безопасности, является центром экономических интересов и важным транспортным коридором для транзита углеводородов, а также имеет важное геостратегическое значение для контроля близлежащих к региону государств. Для НАТО регион Южного Кавказа чрезвычайно важен с точки зрения евразийской безопасности. Интерес НАТО вызывают также обширные неразработанные природные ресурсы Каспийского бассейна, в разработках которых в регионе уже присутствуют представители нефтяных компаний стран -членов Альянса. Но основная завуалированная цель НАТО в регионе Южного Кавказа заключается в окончательном вытеснении России или, по крайней мере, уменьшении ее влияния до второстепенной роли. В этом аспекте примечательна роль Грузии, которая является своеобразным локомотивом в продвижении интересов НАТО на Южном Кавказе.

В 1992г. Грузия была признана ООН и стала ее членом, а также вошла в состав Conference on Security and Cooperation in Europe (CSCE) — «Совета по безопасности и сотрудничеству в Европе» (СБСЕ), преобразованного в 1994г. в «Организацию по безопасности и сотрудничеству в Европе» (ОБСЕ, Organization for Security and cooperation in Europe (OSCE)). После прихода к власти Э.Шеварднадзе в марте 1992г. окончательно сформировался внешнеполитический вектор Грузии, который состоял в максимальном сближении с Западом.

В продвижении западного внешнеполитического вектора Грузии примечательна роль Турции, которая воспринималась как своеобразная составная часть Запада, и сотрудничество с которой на первых порах представлялось ос-

Аспирант Российско-Армянского (Славянского) университета.

109

Г Оганесян

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

новным приоритетом для грузинского руководства. В данной ситуации Грузия преследовала две цели:

• по возможности скорее установить политические контакты со странами Запада для привлечения их в решение своих внутренних этнополитических проблем,

• как-то уравновесить политическое давление со стороны России.

В данном отношении Турция также взяла на себя главенство по продвижению интересов Грузии в НАТО, она стала оказывать организационную и финансовую поддержку грузинской миссии в штаб-квартире НАТО в Брюсселе. Руководство Грузии возлагало большие надежды на сотрудничество с Североатлантическим альянсом. Благодаря патернализму Турции первые контакты Грузии с блоком НАТО произошли в апреле 1992г. в рамках North Atlantic Cooperation Council (NACC) – Совета североатлантического сотрудничества, а с 5 июня того же года Грузия стала членом этого Совета, который был впоследствии в 1997г. был переименован в Euro-Atlantic Partnership Council (EAPC) – Совет евроатлантического партнерства (СЕАП)1. В перечень задач этой политической структуры входят, в частности, поддержка и укрепление стабильности, предупреждение конфликтов и разрешения кризисов. В связи с этим Грузия попыталась привлечь внимание Североатлантического альянса к ситуации в Абхазии. В этом контексте c 20 по 27 марта 1993г. в штаб-квартире НАТО в Брюсселе были проведены переговоры между парламентской делегацией Грузии и руководством Альянса. Контакты с НАТО были продолжены и на высоком уровне: с 21 по 23 июня 1993г. глава Грузии Э. Шеварднадзе посетил Бельгию, где кроме переговоров с правительством, провел встречи с руководством Североатлантического альянса [1, с. 30]. В ходе визитов грузинские делегации стремились предоставить руководству Альянса и европейской общественности «объективную» информацию о происходящих в республике событиях, показать мировому сообществу, как она «борется» за суверенитет и целостность своей территории. Вследствие этих инициатив и целенаправленной деятельности посольства Грузии в Евросоюзе и в Бельгии, проблемы грузино-абхазского конфликта систематически обсуждались в структурах НАТО и ЕС. В результате, 20 сентября 1993г. в штаб-квартире альянса был опубликован документ, осуждавший нарушение соглашения о прекращении огня, где виновной стороной были признаны абхазские сепаратисты [2, с. 23].

Таким образом, Грузии удалось в какой-то мере получить своеобразную моральную поддержку со стороны НАТО в отношении грузино-абхазского кон-

1 http.:www.topics_49276.htm

110

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

Г. Оганесян

фликта, но самой главной целью Грузии было получение гарантий о признании со стороны НАТО территориальной целостности грузинского государства, что, по мнению грузинских властей, позволило бы в дальнейшем привлечь НАТО к решению этно-территориальных проблем, тем самым сделав НАТО гарантом территориальной целостности Грузии.

Сентябрьские события 1993г., приведшие к поражению грузинских войск в Абхазии, и эскалация гражданской войны заставили руководство Грузии скорректировать внешнеполитический курс и присоединиться к СНГ. Однако это сближение не исключало проведения «многовекторной» политики в сфере обеспечения государственной безопасности. Руководствуясь прагматическими соображениями, грузинская дипломатия стремилась установить полезные контакты на всех возможных направлениях. Так, учитывая интересы России на Южном Кавказе, Грузия в то же время не отказывалась от возможности установить прочные связи с Западом. Самыми солидными донорами Грузии в военной сфере являются США, Германия, а также Турция, а группа стран друзей генерального секретаря ООН участвует в урегулировании грузино-абхазского конфликта под эгидой ООН.

Контакты Грузии с НАТО возобновились с новой силой после 11 января 1994г., когда на саммите НАТО была принята новая программа «Партнерство ради мира» (Partnership for Peace (PfF)). За шесть месяцев после ее утверждения желание принять в ней участие выразили 27 государств [1, с. 31]. Грузия одна из первых присоединилась к этой программе 23 марта 1994г. На официальной церемонии, организованной по данному поводу, генеральный секретарь НАТО М. Вернер и министр иностранных дел Грузии А.Чикваидзе в совместном заявлении особо выделили свою общую цель: «Превратим Грузию в оплот трансатлантической безопасности» [1, с. 31].

По мере реализации программы «Партнерство ради мира» Грузия все активнее втягивается в совместные мероприятия и учения. В 1995г. Грузия подписала Соглашение в рамках PfP «Status-of-forces agreements> (SOFA) — «Соглашения о статусе сил», которое НАТО заключает со странами-партнерами1. Эти соглашения не только определяют правовой статус иностранных военных формирований, которые намерены принять участие в военных учениях на территории страны, согласно программе НАТО «Партнерство ради мира», но и обеспечивают необходимую правовую защиту военных подразделений стран НАТО, находящихся на территории стран-партнеров.

Благодаря военно-экономической поддержке Турции в рамках содействия программы «Партнерство ради мира», Грузия все активнее стала участвовать в * 111

http.:www. evolution-ru.html.

111

Г Оганесян

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

совместных мероприятиях и учениях. С помощью Турции в рамках PfP в Грузии были открыты военные школы и центры подготовки.

С 1996г. Грузия интенсивно участвовала в 20 натовских мероприятиях, а в 1997г. уже в 70. 1998г. стал более продуктивным: представители вооруженных сил Грузии участвовали в 120 мероприятиях программы, а в 1999г. уже в 140 [1, с. 30]. В рамках сотрудничества в сфере безопасности и в мероприятиях по учебной подготовке и в учениях, организуемых в рамках PfP, позволило Грузии вносить активный вклад в обеспечение евро-атлантической безопасности, оказывая поддержку в проведении операций по поддержанию мира под руководством НАТО. С 1999г. грузинские военнослужащие в рамках НАТО в рядах «Kosovo Forces» (KFOR) – «Косовских вооруженных сил» вели совместные миротворческие действия в Косово: в составе германской бригады действовала грузинская рота, а в составе турецкого батальона служил пехотный взвод ВС Грузии.

В июле 1999г. в рамках Совета евроатлантического партнерства была учреждена так называемая «Рабочая группа по Кавказу», в функции которого входит поиск путей решения проблем, стоящих как перед регионом в целом, так и перед отдельными его государствами [1, с. 30].

Весной 1999г. Грузия присоединилась к специальной программе сотрудничества НАТО и стран-партнеров в области планирования обороны «Planning and Review Process» (PARP) – «Процесс планирования и анализа». Эти процессы привнесли во внешнюю политику Грузии свои коррективы: прежде всего Грузия в том же году вышла из Договора о коллективной безопасности стран Содружества, тем самым окончательно выбрав проамериканскую внешнеполитическую ориентацию. Эти действия привели к тому, что Грузия с «помощью» и одобрения стран НАТО, особенно США, приняла решение требовать вывода российских войск со своей территории. Официальным основанием для принятия такого решения Грузией стало рассмотрение вопроса о реализации договора об обычных вооружениях в Европе (ДОВСЕ), который рассматривался на заседании консультативной группы ОБСЕ в Вене весной 1997г. Здесь грузинская сторона впервые однозначно заявила о своем намерении не уступать кому бы то ни было свои национальные квоты на вооружения [3, с. 72], однако наличие большего количества вооружений и вооруженных сил на территории Грузии считалось в рамках ДОВСЕ неприемлемым. Таким образом, размещать российские войска в республике можно было лишь в формате ДОВСЕ, осуществляющей свою деятельность в рамках ОБСЕ и только на временной основе.

На саммите ОБСЕ в Стамбуле в ноябре 1999г. было приято решение о выводе российских баз из Грузии до 1 июля 2001г. Это требование было поддержано странами Запада и Турцией, что усугубило и без того сложные отношения

112

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

Г. Оганесян

Грузии с Россией. На фоне ухудшения российско-грузинских отношений с 1996 по 1997 гг. начинает обретать реальные контуры заинтересованность Запада Грузией. Подтверждением этому стали строительство нефтепровода Баку– Супса и активная поддержка строительства нефтепровода Баку–Тбилиси– Джейхан. В интервью газете «Financial Times» в октябре 1999г. Э. Шеварднадзе заявил, что к 2005г. Грузия громко постучится в двери НАТО. Важным аргументом в пользу этого решения был выбор территории Грузии для основного транзита энергоресурсов Азербайджана и стран Центральной Азии в Европу. Более того, западный внешнеполитический вектор Грузии был подтвержден еще и тем, что в апреле 1999г. Грузия была принята в Совет Европы.

Возникновения энерготранзитных проектов и их безопасное осуществление, несомненно, внесли в грузинскую внешнеполитическую повестку вопрос о разработке системы региональной безопасности на Южном Кавказе. В этом плане, для обеспечения регионального сотрудничества в Южно-Кавказском регионе, в рамках структуры EAPC – «Совета евроатлантического партнерства» в июле 1999г. была создана Специальная рабочая группа, где были выделены четыре сферы, наиболее важных для развития связей на региональном уровне: экономические аспекты в области обороны; гражданская оборона; вопросы безопасности в сфере науки и охраны окружающей среды; информация и связи с общественностью.

Другой инициативой по региональному сотрудничеству в сфере трубопроводов стала попытка проведения форума «НАТО + ГУАМ», не вызвавшая особого энтузиазма у Альянса. В целом позиция НАТО сводится к тому, что защита трубопроводов – проблема правоохранительных органов каждой страны, и приглашать НАТО прийти и решить ее означает для руководства государства, проявившего подобную инициативу, откровенное признание в том, что оно не в состоянии управлять своей страной [4, 5, с.12].

В данном отношении примечательна позиция Грузии, которая, ссылаясь на ситуацию на Балканах, настаивала, чтобы Североатлантический альянс ввел свои войска и на ее территорию [5, с. 13]. Это, несомненно, было бы направлено на создание жесткого противовеса влиянию России, чтобы таким образом решить свои этнополитические проблемы. Данный подход грузинского руководства, выраженный в стремлении решать свои проблемы «чужими руками», явно констатирует тот факт, что Грузия является «несостоявшимся» государством.

Но, несмотря на это, партнерство Грузии с НАТО набирало большую интенсивность. С 1999г. Грузия участвует в «Planning and Review Process> (PARP) в рамках PfP, что развило способность вооруженных сил страны действовать совместно с силами стран НАТО при проведении миротворческих операций и

113

Г Оганесян

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

операций кризисного регулирования. Вместе с тем PARP устанавливает плановые ориентиры, имеющие ключевое значение для выполнения задач оборонной реформы по ряду направлений. Например, благодаря поддержке НАТО Грузия смогла создать развертываемые подразделения, соответствующие стандартам и нормам НАТО и оперативно совместимые с вооруженными силами членов Альянса. Задачи Грузии в области оборонной реформы, поставленные в рамках PARP, помогли улучшить финансовое управление в министерстве обороны, реформировать структуру военной разведки и провести надежный стратегический анализ обороны1.

На новый уровень отношения между Грузией и Североатлантическим альянсом подняли проводимые в рамках НАТО ежегодные совместные учения и мероприятия. Летом 2001г. в окрестностях прибрежного грузинского города Поти было проведено широкомасштабное многонациональное военно-морское учение «Cooperative Partner — 2001», в котором было задействовано около 4300 военнослужащих, 29 корабля различного класса, 15 боевых и транспортных самолетов [2, с. 31].

После событий 11 сентября 2001г. США во главе с НАТО стали проводить политику сближения с государствами Южного Кавказа. Подтверждением этому, в частности, стали мероприятия, проводимые Вашингтоном под лозунгом «Единство действий всех стран мира против международного терроризма» [1, с. 33]. В апреле 2002г. США и Грузия подписали соглашение о программе военной помощи «Georgia Equip and Train Program» (GETF) — «Обучи и оснасти», в рамках которой осуществлялась подготовка грузинских военнослужащих. Официальной целью соглашения была объявлена подготовка кадров для антитеррористической борьбы в Панкиси1 2.

Благодаря помощи США в рамках программы «Обучи и оснасти» под руководством американских инструкторов морской пехоты полугодовой учебный курс прошли 600 военнослужащих батальона «Коммандос». Конечно, эти мероприятия не являются натовскими, так как не были реализованы в рамках НАТО, но данная программа позволяет Грузии приблизиться к общепринятым стандартам, которые действуют в вооруженных силах Североатлантического альянса. В рамках этих мероприятий, американскими инструкторами были подготовлены антитеррористические подразделения в Грузии [1, с. 36]. Данные мероприятия во многом помогли Грузии приблизиться к осуществлению своего внешнеполитического приоритета, который состоит в скорейшей интеграции в НАТО.

На встрече президента Грузии Э.Шеварднадзе с генеральным секретарем Североатлантического альянса Джорджем Робертсоном 18 марта 2002г. в Брюсселе со стороны последнего была особо подчеркнута роль Грузии в глобальной

1 http.:www.modules.php.htm

2 http://www.novopol.ru/text80940.html

114

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

Г. Оганесян

кампании в борьбе с международным терроризмом. При этом Дж.Робертсон пообещал оказать действенную помощь в реформировании и модернизации вооруженных сил Грузии [1, с. 33].

В июне 2002г. на территории Грузии состоялись широкомасштабные десятидневные учения «Cooperative Best Effort — 2002», в которых приняли участие шесть государств-членов НАТО и девять стран-партнеров по программе [2, с. 30].

На саммите НАТО, состоявшемся осенью 2002г. в Праге, президент Э.Шеварднадзе заявил о желании Грузии стать полноправным членом альянса. В своем выступлении он особо подчеркнул, что Грузия стремиться стать членом НАТО и готова сделать все, чтобы достойно подготовиться к этой исторической миссии [1, с. 34].

На Пражском саммите Грузии из-за несоответствия рамкам НАТО была предложена индивидуальная программа партнерства (Individual Partnership Action Plans, (IPAP)) с Североатлантическим альянсом, которая нацелена в основном на политическое партнерство и которую можно сравнить с Membership Action Plan (MAP) — Планом действий по подготовке к членству в НАТО, но при этом членство в Альянсе не предусматривается1.

В рамках Плана действий по индивидуальному партнерству IPAP были определены цели и намерения стран-партнеров по проведению политических консультаций с НАТО, касающихся вопросов реформ в сферах обороны, безопасности и военной политики, в том числе относительно возможностей взаимодействия с вооруженными силами НАТО. Эти задачи уже решаются в формате PARP в контексте программы PfP. Кроме того, в этих планах сформулированы задачи по демократическому управлению вооруженными силами, сотрудничеству с Альянсом по информационному обеспечению населения в области науки, экологии и планирования в рамках борьбы с чрезвычайными ситуациями [6, с. 129].

В рамках программы IPAP в осуществлении демократического управления вооруженными силами Грузии НАТО поддерживает процесс широкомасштабных демократических и институциональных реформ, который идет в стране. В этом плане первоочередная задача Грузии заключается в обеспечении демократического контроля над вооруженными силами страны. На должность министра обороны было назначено гражданское лицо, а в подчинении у него служат гражданские работники министерства обороны. Кроме того, определенную роль в надзоре над оборонной деятельностью также играет парламентский комитет по обороне и безопасности. Тот факт, что Грузия присоединилась к инициативе и решила добиваться целей, сформулированных в Плане действий

1 См. интервью автора с Оливье Неола, специалистом по политическим вопросам, в штаб-квартире НАТО. Брюссель, Бельгия, 13 марта 2003г., а также [5, с.11].

115

Г Оганесян

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

партнерства по строительству оборонных институтов, укрепляет предпринимаемые усилия, способствуя, например, установлению эффективного судебного надзора и внедрению надлежащих механизмов управления войсками благодаря измеримым ориентирам IPAP.

В осуществлении информационного обеспечения в рамках программы IPAP одной из важнейших областей сотрудничества является более широкое информирование общественности о НАТО и об отношениях, сложившихся между Грузией и Североатлантическим альянсом. С этой целью с 2002г. НАТО совместно с грузинскими неправительственными организациями и государственными органами проводит различные мероприятия, в том числе семинары, конференции и практикумы. Ежегодно организуются «Недели НАТО» и летние школы, чтобы наладить общение с молодой аудиторией. Регулярно группы лидеров, формирующих общественное мнение в Грузии, получают приглашение посетить штаб-квартиру НАТО и штаб Верховного главнокомандующего «Allied Command Operations» (ACO) – «Объединенные вооруженные силы» (ОВС) НАТО в Европе и выслушать доклады о Североатлантическом альянсе, а сотрудники НАТО регулярно выезжают в Грузию и выступают на различных общественных мероприятиях. При поддержке со стороны Управления общественной дипломатии НАТО в Грузии был создан информационный центр Североатлантического альянса, играющей основную роль в распространении информации об организации1 2.

В рамках IPAP НАТО осуществляет программу «Наука ради мира и безопасности», в которой Грузия получает гранты на реализацию более сорока проектов, предусматривающих сотрудничество в области науки и экологии. Большая часть работы направлена на содействие Грузии в осуществлении реформ и достижении оперативной совместимости. Речь идет, в частности, о научноисследовательских разработках и создании технологий в области систем ПВО и стандартизации данных, о снижении ущерба, наносимого окружающей среде в результате военной деятельности, и утилизации боеприпасов. Среди других проектов – сотрудничество в целях повышения качества трансграничных вод, а также ряд исследований в области безопасности, в том числе эффективное противодействие терроризму, безопасность на море и сетевые технологии. Грузия также с 2002г. участвует в проекте «Виртуальный шелковый путь», цель которого – улучшить подключению к Интернету с помощью сети спутниковой связи.

Сотрудничая с НАТО и участвуя в мероприятиях, организуемых Евроатлантическим координационным центром реагирования на стихийные бедствия и катастрофы, Грузия развивает силы и средства, необходимые при возникнове-

1 http:www. topics_38988.htm

2 Там же.

116

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

Г. Оганесян

нии гражданских чрезвычайных ситуаций и ликвидации их последствий1. Именно Евроатлантический центр координировал оказание помощи Грузии в 2005г., когда произошли сильнейшие наводнения за всю историю страны, и в 2006г., когда на юге Грузии вспыхнули лесные пожары. Он же помогал координировать доставку в Грузию сотен тонн гуманитарной помощи после вооруженного конфликта в августе 2008г.

В целом, в рамках программы PfPстраны-партнеры вправе определять свои индивидуальные цели и задачи, однако обязательными элементами «Плана действия по индивидуальному партнерству» являются два его компонента — политические консультации и реформирование оборонной сферы [6, с. 129].

После Пражского саммита был создан Координационный совет евроатлантической интеграции Грузии, который возглавил сам президент Э.Шеварднадзе. Для этой цели он провел ряд встреч с высокопоставленными лицами ряда Балтийских государств. Предполагается, что страны, входящие в Вильнюсскую группу (Литва, Латвия, Эстония, Словения, Словакия, Албания, Македония, Болгария, Румыния и Хорватия) будут лоббировать интересы Грузии как в НАТО, так и в других международных организациях [1, с. 36].

Грузия также пытается использовать механизм политических консультаций в рамках IPAP с целью вовлечения государств-членов НАТО в урегулирование своих непростых отношений с Россией, главным образом по вопросу Абхазии и Южной Осетии [6, с. 130]. Следует отметить, что в данном отношении страны НАТО не стремятся быть вовлеченными в урегулировании конфликтов в Абхазии и в Южной Осетии. И в этом плане единственным содействием Грузии со стороны НАТО являлось выдвинутое в адрес России требование выполнять обязательства, взятые в рамках стамбульского саммита ОБСЕ 1999г. о выводе российских войск из Грузии, по которому Москва обязана была вывести свои базы до 1 июля 2001г.2

В начале марта 2003г. делегация Грузии, возглавляемая министром иностранных дел Ираклием Менагаришвили, провела в Брюсселе третий тур политических консультаций с альянсом и представила национальную программу по интеграции в евроатлантические структуры. В данной связи было запланировано в том же году открыть в Тбилиси представительство Североатлантического альянса [1, с. 35].

Стамбульский саммит НАТО, проходящий в июне 2004г., внес существенные коррективы в политику Североатлантического альянса в отношении стран Южного Кавказа. В ходе своего заседания в Стамбуле Совет по евроатлантиче-

http:www. evolution-ru.html http://www.turksam.org/ru/a145.html

117

Г Оганесян

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

скому партнерству принял документ под названием «Евроатлантическое партнерство. Пересмотр и переоценка», согласно которому регион Южного Кавказа отныне будет находиться в центре внимания НАТО. В документе говорится о расширении сотрудничества и диалога между НАТО и странами Южного Кавказа по политическим проблемам и вопросам безопасности, по реформированию оборонных систем стран региона по примеру стран-членов НАТО, а также об участии стран Южного Кавказа в мероприятиях, осуществляемых Североатлантическим альянсом1. В данном отношении примечателен был визит нового Генерального секретаря Североатлантического альянса Яап де Хооп Схеффера c 4 по 5 ноября 2004г. в Грузию, Армению и Азербайджан, где он отметил приверженность Альянса к расширению сотрудничества со странами Южного Кавказа. Генеральный секретарь НАТО подчеркнул, что перед лицом терроризма и распространения оружия массового поражения развитие сети международного сотрудничества является стратегической необходимостью. Кавказский регион он назвал важнейшей составляющей этой сети1 2.

После прихода к власти М.Саакашвили в 2004г. сотрудничество между Грузией и НАТО намного углубилось. Новые власти сумели перевести политические заявления в практическую плоскость: министром обороны стало гражданское лицо, увеличились бюджетные расходы на оборону; в сентябре 2004г. Грузия направила в Афганистан 50 миротворцев из числа военных, обученных в 2002-2004гг. американскими инструкторами, к концу сентября было решено увеличить вдвое — до 300 военнослужащих — грузинский контингент, находящийся в Ираке с 2003г.3

В 2004г. взвод грузинских военнослужащих действовал совместно с британскими силами в составе «International Security Assistance Force of Afghanistan» (ISAF) – «Международных сил безопасности и поддержки в Афганистане», помогая обеспечивать безопасность во время проведения президентских выборов в стране. В 2005г. НАТО и Грузия подписывают соглашение о транзитном следовании, на основании которого страны-союзницы по НАТО и другие государства, выделившие воинские контингенты для ISAF, могут использовать территорию Грузии для доставки предметов материального снабжения своим вооруженным силам в Афганистане. В том же году Грузия открывает информационный центр по тематике НАТО при поддержке «Отдела общественной дипломатии НАТО»4.

1 http.:www.nato.int

2 http.:www.novopol.ru

3 См. ИА Время новостей (15.09.2004г) http://www.vremya.ru/. «Актуальная Политика» Журнал свободной политической мысли http://ap.rau.am

4 http.:www.evolution-ru.html

118

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

Г. Оганесян

В сентябре 2006г. НАТО предложил Грузии начать «Intensified Dialogue» (ID) — «Интенсифицированный диалог» относительно ее намерений стать членом организации. ID дает возможность Грузии подробнее обсуждать с НАТО, какие стандарты необходимы для вступления в организацию и каким образом должны строиться реформы в Грузии, чтобы достичь данных стандартов1.

В 2007г. Грузия провела у себя учения ВВС под эгидой НАТО – в рамках программы PIP «Cooperative Archer — 2007»2. В октябре 2007г. НАТО и Грузия начали сотрудничать в области конверсии и управления военными объектами и другими сферами. Более того, по линии целевого фонда НАТО (в рамках PIP) отдельные страны НАТО и страны-партнеры оказали поддержку в реализации в Грузии проекта по расснаряжению более 500 ракет «земля-воздух» и других ракет1 2 3 4. Данные мероприятия во многом позволили Грузии расширить сферы кооперации с НАТО, особо отметив свою значимость в интересах стран Североатлантического альянса.

5 февраля 2008г. во время проведения досрочных президентских выборов в Грузии параллельно также проходил референдум по вопросу о вступлении страны в НАТО, где большинство населения выступило за вхождение в Североатлантический альянс. Данный референдум показал, что большинство грузинского общества поддерживает решения руководства Грузии в отношении интеграции в НАТО.

На встрече в верхах в апреле 2008г. в Бухаресте руководители стран НАТО пришли к соглашению о том, что Грузия станет членом Североатлантического альянса, и начали период «Intensified Engagement> (IE) — «Интенсифицированного взаимодействия» с Грузией, чтобы заняться нерешенными вопросами, касающимися ее заявки о принятии «Плана действий по подготовке к членству» в НАТО. Последующие решения о том, когда Грузия выйдет на этап A1AP, а со временем — на этап членства в организации, будут основываться на результатах проведения в Грузии ключевых реформ, изложенных в IPAP4.

В августе 2008г. страны-члены НАТО выразили глубокую озабоченность в связи с вооруженным конфликтом между Грузией и Россией, призвав к мирному и устойчивому разрешению конфликта на основе соблюдения независимости, суверенности и территориальной целостности Грузии. Они договорились оказать содействие в восстановлении Грузии в ряде областей и предложили учредить Комиссию НАТО-Грузия, которая будет руководить процессом, начало которому было положено на бухарестской встрече в верхах, и осуществлением мер по оказанию помощи. В сентябре Североатлантический совет посетил Грузию с двухдневным визитом. В Тбилиси состоялось подписание Рамочного до-

1 http.:www.topics_38988.htm

2 http.:www.evolution-ru.html

3 http.:www.practice-ru.html

4 http.:www.topics_38988.htm

119

Г Оганесян

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

кумента о создании «NATO-Georgia Commission» (NGC) – «Комиссии НАТО– Грузия» и ее первое заседание1.

Комиссия НАТО-Грузия была создана для того, чтобы служить форумом для политических консультаций и практического сотрудничества в деле достижения Грузией членства в НАТО, а также для углубления политического диалога и политического сотрудничества между НАТО и Грузией на всех уровнях.

С этой целью NGC стремится укрепить усилия Грузии по продвижению своих политических, экономических и оборонных реформ, касающихся стремления к членству в НАТО. Другой целью NGC заключается в координации усилий Альянса по помощи Грузии в восстановлении после августовского конфликта с Россией.[41]

Фактически, несмотря на сложную обстановку в стране, в связи с «нерешенностью» этнотерриториальных проблем и непростым отношениям с Россией, Грузии удалось за последние годы значительно продвинуться в процессе интеграции в НАТО, которая отражается как в наличии достаточно широкой документально-правовой базы в сфере военно-политического и военнотехнического сотрудничества, так и в области практической реализации достигнутых договоренностей: целый ряд совместных учений, перевод грузинской армии на стандарты НАТО, значительные финансовые поступления для реформирования оборонной сферы и др.

Несмотря на эти успехи, все же вопрос о вступлении Грузии в НАТО остается открытым. Основная причина этого заключается в нерешенности этнополитических проблем в самой Грузии – вернее, в неприятии политических реалий руководством страны и грузинским обществом, что усугубляет и без того сложную внутреннюю политику, которая, как известно, отражает внешнюю политику государства. Таким образом, решение о вступлении Грузии в НАТО на данном этапе может решиться только после того, как Грузия признает Абхазию и Южную Осетию в качестве суверенных государств, что даст ей возможность хотя бы сохранить существующую территориальную целостность.

Таким образом, на данном этапе следует констатировать, что Грузии, несмотря на достигнутые успехи в отношениях с НАТО, не удалось создать реальной почвы для скорейшей, полноценной интеграции в Североатлантический альянс. Неготовность НАТО принимать страну, которая, хотя и предлагает себя в качестве проводника интересов военно-политического блока, но не имеет полноценного суверенитета над своей территорией и лишь декларативно, во многом основываясь на хрупких исторических свидетельствах, пытается представить себя мировому сообществу в качестве целостного, полноценного государства, не может стать основой для включения в Североатлантический альянс. Более того, оценивая реалии сложной международной обстановки, которая сложилась на

1 http.:www.evolution-ru.html

120

<21-й ВЕК», № 4 (16), 2010г.

Г. Оганесян

данном этапе в мире, НАТО не может пренебречь позицией России, даже несмотря на некоторую противопоставленность с ней. События «пятидневной войны» показали, что НАТО и США не готовы к открытой конфронтации с Россией из-за Грузии. Существует слишком много других, более важных в стратегическом отношении мировых проблем, где интересы НАТО, США и России требуют серьезной кооперации. И в этом плане приходится констатировать, что в краткосрочной перспективе принятие Грузии в НАТО не предвидится.

Источники и литература

Март, 2010г.

1. Гудиашвили Д, Интеграция в структуры НАТО — внешнеполитический приоритет Грузии // Сакартвелос Республика, 14 января 1994г., №9. Перепечатано в: Центральная Азия и Кавказ, №4(28), CA&CC Press, Sweden. 2003.

2. Маисая В., Геополитические контуры перспектив партнерства Грузии с НАТО // Сакартвелос стратегиули квлевебис да ганвитаребис, Бюллетень №61, Тбилиси, октябрь 2001 (на груз. яз).

3. Дарчиашвили Д, Возвращение в Европу? Некоторые аспекты ориентации системы безопасности Грузии. Центральная Азия и Кавказ. №1(13). 2001; Информационная программа «Курьер», 19 ноября 1999.

4. Aliyev K., Security in the Caucasus: Caspian Crossroads. Interview with U.S. Lt. Gen. William E. Odom. http://ourworld. compuserve. com/homepages/usazerb/426.html, 13 July 2002.

5. Куне Ф, НАТО и страны Южного Кавказа: Много шума из ничего. Центральная Азия и Кавказ №3(27), 2003.

6. Татикян С. Тенденции евро-атлантической интеграции государств Южного Кавказа. Центральная Азия и Кавказ №4(46), 2006.

GEORGIA AND NATO

Gor Hovhannesyan

Resume

The main veiled goal of NATO in the region of the South Caucasus is the final displacement of Russia, or, at least, abatement of its influence. In this aspect the role of Georgia, which is a kind of locomotive of the NATO’s interests in the South Caucasus, is remarkable. But, estimating the current realities in the complicated international situation, one can come to a conclusion that NATO and the US are not ready to open confrontation with Russia because of Georgia. There are too many other, more important in strategic plane global problems where interests of NATO, US and Russia demand serious cooperation. And in this aspect, it has to be stated, that in the short-term perspective Georgia’s membership to NATO is not foreseen.

121

Гора Оганесян | Дискография | Discogs

С60 28791 008	Вежливый Отказ	Вежливый Отказ — Вежливый Отказ (Album) 14 издания	Продать эту версию	14 издания
AM 038	Вежливый Отказ	Вежливый Отказ — Этнические Опыты (Album) 2 издания	Продать эту версию	2 издания
FL 3 044-4	Вежливый Отказ	Вежливый Отказ — 1985 — 1995 (Album) 3 издания	Продать эту версию	3 издания
RMG 862 MP3	Вежливый Отказ	Увертюра (as Г. Оганесян) и еще 5… Вежливый Отказ — MP3 Коллекция ‎(CD-ROM, Comp, MP3)	Продать эту версию
MR 03578 MC	Вежливый Отказ	Кантата Гирьевых Дел Мастера (as Г.Оганесян) и еще 2… Вежливый Отказ — Легенды Русского Рока ‎(Cass, Comp)	Продать эту версию
GEO 003, 003b DVD, GEO 014/015 CD	Вежливый Отказ	Вежливый Отказ — Кончерто ‎(Box, Album + 2xCD, Album + 2xDVD-V, Album, Comp, M)	Продать эту версию
GEO 106 CD, GEO 052 DVD	Вежливый Отказ	Стихи Вежливый Отказ — Пыль На Ботинках ‎(CD, Album, RE, RM + DVD-V, PAL)	Продать эту версию

Результаты Бокс 3 Апреля 2021 Казань M13 Виталий Петряков нокаутировал Идди Пиалари, Фатима Дудиева победила Луисану Боливар, Евгений «Моряк» Курданов и Фируза Шарипова победили

Портал ТурСтат выявил результаты бокса M13 в Казани 3 апреля 2021 бои между Виталий Петряков и Идди Пиалари, Фатима Дудиева и Луисана Дель Валле Боливар Граффе, Евгений «Моряк» Курданов, первый российский боец в Bare Knuckle FC (BKFC), и Артем Вычкин, Фируза Шарипова и Юлия Чернобородова, Кирилл Кузьмин и Дмитрий Скворцов, Мирзамухаммад Хикматуллаев и Александр Федоров на вечере профессионального бокса M13 на арене «Баскет-Холл» в Казани, Россия в субботу 3 апреля 2021 года и где на каком канале во сколько смотреть прямую трансляцию прямой эфир вечера бокса из Казани Виталий Петряков против Идди Пиалари, Фатима Дудиева против Луисаны Боливар 3 апреля 2021 года.

Результаты Бокс M13 Казань 03.04.21

Начало вечера профессионального бокса M13 Виталий Петряков против Идди Пиалари, Фатима Дудиева против Луисаны Боливар в «Баскет-Холле» в Казани 3 апреля 2021 в 18:00.

Прямая Трансляция Бокс Казань 03.04.21

Прямой эфир прямая трансляция вечера бокса M13 из Казани Виталий Петряков против Идди Пиалари, Фатима Дудиева против Луисаны Боливар, Евгений «Моряк» Курданов, Фируза Шарипова 3 апреля 2021 в 19:30 на канале «Матч! Боец» и на канале Qazsport (Казахстан) в 23:00 по местному времени.

Видео Турнир M13 Ratel Pro Fighting Казань 3 Апреля 2021

Повтор трансляция прямого эфира вечера бокса M13 Виталий Петряков против Идди Пиалари, Фатима Дудиева против Луисаны Боливар, Евгений Курданов 4 апреля 2021 в 12:50 на канале «Матч! Боец».

Кард Бокс M13 Баскет-Холл Казань 03.04.21

Фатима Дудиева — Луисана Боливар Граффе 03.04.21 Казань

Фатима Дудиева (Россия) 9-0-0, 4 КО, чемпионка мира по версии WBF, WIBF и GBU, победила единогласным решением судей в поединке в легчайшем весе с Луисана Дель Валле Боливар Граффе (Венесуэла) 11-9-1, 7 КО на вечере бокса в Казани 3 апреля 2021 года.

Виталий Петряков — Идди Пиалари 03.04.21 Казань

Виталий Петряков (Татарстан, Россия) 10-0-0, 7 КО, чемпион мира среди молодежи по версии WBC, победил техническим нокаутом во втором раунде (1:57) в поединке за пояс «М-13» в полусреднем весе с Идди Пиалари (Танзания) 28-6-1, 20 КО на вечере бокса в Казани 3 апреля 2021 года.

Видео Интервью Виталий Петряков 3 Апреля 2021 Казань

Видео Бой Виталий Петряков — Идди Пиалари 03.04.21

Евгений Курданов — Артем Вычкин 03.04.21 Казань

Евгений Курданов по прозвищу «Моряк» (рекорд 4-0 в боях на голых кулаках), первый российский боец, подписавший контракт с лигой кулачных боев Bare Knuckle FC (BKFC), победил большинством судейских голосов в дебютном поединке в профессиональном боксе в весе до 84 кг с Артемом Вычкиным (9-41) на вечере бокса в Казани 3 апреля 2021 года.

Видео Интервью Евгений Буданов Первый Российский Боец BKFC 3 Апреля 2021

Фируза Шарипова — Юлия Чернобородова 03.04.21 Казань

Фируза Шарипова (Казахстан) 13-1-0, чемпионка мира во втором полулёгком, лёгком и первом полусреднем весе, победила техническим нокаутом в четвертом раунде (1:10) в поединке в первом полусреднем (super light) весе с Юлия Чернобородова (Россия) 0-2-0 на вечере бокса в Казани 3 апреля 2021 года.

Кирилл Кузьмин – Дмитрий Скворцов 03.04.21 Казань

Кирилл Кузьмин (1-0) победил Дмитрия Скворцова большинством голосов судей (39-38, 38-38, 39-37) в поединке в тяжелом весе.

Радмир Абдурахманов — Толибджон Сарабеков 03.04.21 Казань

Радмир Абдурахманов (3-1-1) победил Толибджона Сарабекова.

Магомедбек Махмудов — Гор Оганесян 03.04.21 Казань

Магомедбек Махмудов (1-0) победил Гора Оганесяна единогласным решением судей.

Футболист Оганесян Гор — биография, матчи, статистика игрока

Новости

Отчетная таблица

Турнир / Сезон	ЖК	KK	Минуты	Голы
Премьер-Лига. 2020-2021	0	0	2700	0
Товарищеские матчи. Клубы. 2020-2021	0	0	540	0
Кубок. 2020-2021	0	0	270	0
Кубок ФНЛ. 2020	0	0	360	0
Товарищеские матчи. Клубы. 2019-2020	0	0	90	0

Комментарии (0)

ONLINE! Последний шанс на Олимпиаду в Токио. Программа, трансляция, итоги жеребьевки

6-9 мая в Софии (Болгария) состоится мировой квалификационный лицензионный на Олимпийские игры в Токио

В настоящий момент определились по 14 участников Игр в каждом весе — а турнир в Софии определит двух заключительных спортсменов. Для заветной путевки необходимо выйти в финал соревнований и пройти обе процедуры взвешивания.

У якутских борцов-легионеров, выступающих под флагами других стран в настоящий момент нет лицензий, дающего право выступить на главных Играх четырехлетия. Такая возможность им представится только сегодня!

В Софии в борьбу за олимпийские путевки вступят пять воспитанников якутской школы вольной борьбы:

57 кг – Владислав Андреев (Белоруссия), Владимир Егоров (Македония)

65 кг – Ньургун Скрябин (Белоруссия), Николай Охлопков (Румыния)

125 кг – Айаал Лазарев (Кыргызстан)

57 кг:
1/8 финала:
Юки Такахаши (Япония) — Ризван Ковач (Румыния)

Владимир Егоров (Македония) — Леван Метревели (Испания)

Владислав Андреев (Беларусь) — Рейнери Ортега (Куба)

Педро Мейджас Родригес (Венесуэла) — Алмаз Сманбеков (Кыргызстан)

—————————————-

Бехбаяр Эрденебат (Монголия) —

Квалификация:
Мохамед Исмаил Камара (Гуам) — Тарас Маркович (Украина)

Никлас Стечеле (Германия) — Хуан Рамирес Белтре (Доминика)

Джунюн Асебиас (Федеративные Штаты Микронезии) — Гиви Давидови (Италия)

Ричард Антонио Гарсия Андраде (Панама) — Мухамад Икромов (Таджикистан)

Чакыр Ансари (Марокко) — Санггвон Ким (Южная Корея)

Анатолий Буруян (Молдова) — Мохаммад Билал (Пакистан)

Георгий Эдишерашвили (Азербайджан) — Отар Гогава (Грузия)

65 кг
1/8 финала:
Селахеттин Киличсаллаян (Турция) — Ильман Мухтаров (Франция)

Давид Хабат (Словения) —

Квалификация:
Николай Грахмез (Молдова) — Александр Семисоров (Германия)

Вильсон Ндрджони (Албания) — Вбер Куэро Муньос (Колумбия)

Джордж Энтони Рамм (Великобритания) — Георгиос Пилидис (Греция)

Колин Джон Реалбуто (Италия) — Маркос де Брито (Бразилия)

Фати Вейсели (Македония) — Хуан Пабло Гонсалес Креспо (Испания)

—————————————-

Ньургун Скрябин (Беларусь) —

Квалификация:
Габриэл Янач (Австрия) — Магомедмурад Гаджиев (Польша)

Бека Ломтадзе (Грузия) — Диллон Эммануэль Уильямс (Канада)

Альбаро Рудесиндо Камачо (Доминика) — Николай Охлопков (Румыния)

Юнсик Юн (Южная Корея) — Ильяс Бекбулатов (Узбекистан)

Джордан Оливер (США) — Рухан Расим (Болгария)

Мбунде Кумба Мбали (Гвинея Бисау) — Хуссейн Абдуллах Аль Аззани (Йемен)

Гор Оганесян (Украина) — Себастьян Ривера (Пуэрто-Рико)

125 кг
1/8 финала:
Роберт Баран (Польша) — Донгхван Ким (Южная Корея)

Сергей Козырев (Россия) — Георгий Иванов (Болгария)

Чарльз Захариу Меррилл (Пуэрто-Рико) — Даниэль Лигетти (Венгрия)

Парам Пал Сингх (Австралия) — Дилмухаммед Нурмухамедов (Узбекистан)

—————————————-

Хосе Васкес Куба (Испания) — Вахид Галаев (Азербайджан)

Хосе Даниэл Диас Робертти (Венесуэла) —

Квалификация:
Парис Карепи (Албания) — Йоханнес Людешер (Австрия)

Даниэль Рарес Чинтоан (Румыния) — Таики Ямамото (Япония)

Рустам Искандари (Таджикистан) — Йере Хейно (Финляндия)

Сумит Сумит (Индия) — Айаал Лазарев (Кыргызстан)

— Александр Романов (Молдова)

Программа соревнований.

6 мая

10.00 — Квалификационный раунд. Вольная борьба в.к до 57-65-74-86-97-125 кг.

18.15 — Церемония открытия

19.00 — Полуфиналы. Вольная борьба в.к до 57-65-74-86-97-125 кг.

7 мая

10.00 — Квалификационный раунд. Женская борьба в.к до 50-53-57-62-68-76 кг. Утешительные схватки. Вольная борьба в.к до 57-65-74-86-97-125 кг.

16.45 — Финалы. Вольная борьба в.к до 57-65-74-86-97-125 кг.

19.00 — Полуфиналы. Женская борьба в.к до 50-53-57-62-68-76 кг.

8 мая

10.00 — Квалификационный раунд. Греко-римская борьба в.к до 60-67-77-87-97-130 кг. Утешительные схватки. Женская борьба в.к до 50-53-57-62-68-76 кг.

16.45 — Финалы. Женская борьба в.к до 50-53-57-62-68-76 кг.

19.00 — Полуфиналы. Греко-римская борьба в.к до 60-67-77-87-97-130 кг.

9 мая

16.00 — Утешительные схватки. Греко-римская борьба в.к до 60-67-77-87-97-130 кг.

18.00 — Финалы. Греко-римская борьба в.к до 60-67-77-87-97-130 кг.

Все победители и призеры Кубка мира по вольной борьбе

Восемь золотых медалей сборной России

20 декабря 2020 г., 09:53

АвторКрымский спорт

В столице Сербии, Белграде, завершился розыгрыш Кубка мира по спортивной борьбе. Последними на ковер вышли борцы-вольники. Как и ожидалось, в большинстве весовых категорий побед добились россияне (в восьми из десяти). В двух категориях наши соотечественники вообще остались без медалей.

Победители и призеры Кубка мира по вольной борьбе

Белград, Сербия. 16-18 декабря 2020 г.

До 57 кг

1. Завур Угуев (Россия)
2. Арсен Арутюнян (Армения)
3. Рахман Амузадхалили (Иран), Андрей Яценко (Украина)

До 61 кг

1. Абасгаджи Магомедов (Россия)
2. Ахмеднаби Гварзатилов (Азербайджан)
3. Георги Вангелов (Болгария), Агустин Дестрибац (Аргентина)

До 65 кг

1. Вазген Теванян (Армения)
2. Исмаил Мусукаев (Венгрия)
3. Гор Оганесян (Украина), Хаджи Алиев (Азербайджан)

До 70 кг

1. Магомедмурад Гаджиев (Польша)
2. Хайдар Явуз (Турция)
3. Арман Андреасян (Армения), Ислам Орозбеков (Киргизия)

До 74 кг

1. Разамбек Жамалов (Россия)
2. Франк Чамизо (Италия)
3. Фазли Ерилмаз (Турция), Таймураз Салказанов (Словакия)

До 79 кг

1. Ахмед Усманов (Россия)
2. Мухаммет Котаноглу (Турция)
3. Василий Михаилов (Украина), Магомедхабиб Кадимагомедов (Белоруссия)

До 86 кг

1. Даурен Куруглиев (Россия)
2. Збигнев Барановски (Польша)
3. Осман Гочен (Турция), Петр Янулов (Молдавия)

До 92 кг

1. Алихан Жабраилов (Россия)
2. Георгий Рубаев (Молдавия)
3. Эрхан Ялачи (Турция), Самуэль Шеррер (Швейцария)

До 97 кг

1. Абдулрашид Садулаев (Россия)
2. Александр Гуштын (Белоруссия)
3. Сулейман Карадениз (Турция), Ахмед Батаев (Болгария)

До 125 кг

1. Шамиль Шарипов (Россия)
2. Роберт Баран (Польша)
3. Айаал Лазарев (Киргизия), Денис Храменков (Белоруссия)

Тренд – на ускорение

В Тюмени прошла очередная встреча участников Президентской программы. Новым 70-ти выпускникам вручили дипломы об окончании обучения, затем состоялась конференция, посвященная подготовке управленческих кадров для организации народного хозяйства РФ. Среди приглашенных выпускники выделялись сразу: облаченные в мантию, они фотографировались друг с другом и активно делились впечатлениями. Учились все преимущественно в ТюмГУ и ТГНГУ. Например, Оксана Семина проходила обучение на базе Тюменского нефтегазового университета. Рассказала, что воодушевилась успехами своей подруги, окончившей обучение по программе в 2010 году. Как и все выпускники, Оксана имеет высшее образование и опыт работы.»Главное, что я открыла для себя за время обучения — это желание хотеть большего и видеть поле для самореализации, — делится впечатлениями Оксана Семина. — В Президентской программе меня привлекает возможность пройти стажировку за рубежом, которая предоставляется всем желающим».Директор типографии «Мастер» Гор Оганесян сел за парту благодаря своей супруге, которая также закончила Президентскую программу. Кроме того, привел с собой своего заместителя и уже порекомендовал курсы трем знакомым.»У меня базовое образование — техническое, поэтому возникла необходимость получить еще и экономические, управленческие навыки, тем более что для меня, как для действующего руководителя, предложили очень удобную форму обучения», — рассказывает Гор. Кстати, обучение по программе проходят не только представители бизнеса, органов государственной и законодательной власти, но даже врачи и учителя. Новых выпускников поздравили заместитель губернатора Сергей Дегтярь, директор департамента стратегического развития Светлана Барейша и вице-президент Тюменского филиала ТНК-ВР Олег Чемезов. В частности, Сергей Дегтярь отметил, что выпускников программы объединяет желание реализовать себя в бизнесе и других сферах жизни, ведь чтобы занять, а затем удерживаться на лидерской позиции, необходимо постоянно учиться. Светлана Барейша отметила: «Общество постоянно находится в движении, развивается. И руководитель обязан получать новые знания, чтобы быть на волне современных тенденций. Выпускникам Президентской программы могу сказать, что для вас обучение не закончилась, все только начинается».Первая конференция, организованная Ассоциацией, прошла в 2004 году, а форматом своих встреч во многом обязана Олегу Чемезову, бывшему тогда заместителем губернатора Тюменской области.»Самое дорогое у вас — это время, не теряйте его бездарно и обучайтесь всю жизнь», - с таким наставлением начал свое выступление Чемезов. Он отметил, что сам получал три высших образования и окончил много разных курсов. Считает, что они помогли систематизировать знания и преобразовывать теорию в практические навыки. Чемезов посоветовал выпускникам не бояться будущего и ставить амбициозные цели, чтобы не останавливаться в своем развитии. Вице-президент Тюменской региональной ассоциации выпускников президентской программы Татьяна Римкувене отметила, что каждый регион имеет федеральную квоту на обучение. Желающих много: «У нас есть семейные династии и корпоративные. Например, активно с нами сотрудничают Группа Статус, ТНК-ВР, ДОК «Красный Октябрь». При этом не все выпускники президентской программы являются членами ассоциации, — в нее вступают по желанию. «В прошлом году мы расширили наши возможности, и теперь к нам могут присоединиться те, кто имеет любое пост-вузовское управленческое образование, а не только Президентскую программу», — подчеркнула Татьяна Римкувене. Во второй половине дня приглашенные эксперты по рыночным стратегиям и партнеры ассоциации Эдуард и Анастасия Вараксины (Новосибирск) обозначили тему конференции как «Бизнес-тренды в экономике и эффективные стратегии роста». Эдуард уверен, что ощущение ускорения времени есть у каждого. «По данным Европейского института будущего, скорость изменений каждые десять лет удваивается, — сказал он. — Мы входим в новый мощный цикл развития молекулярных технологий. Наступает эра сверхконкуренции. Нужно адаптироваться, самоопределиться и почувствовать уверенность в своих силах». Анастасия Вараксина назвала аудиторию особенной: «Здесь собрались активные люди, с инновационным мышлением, а не обросшие «корпоративным жирком».И действительно, многие члены ассоциации отмечали, что Президентская программа — это нечто особенное, она дает необходимые знания, позволяет поднять статус, продвинуться по карьерной лестнице, ведь часто без новых знаний невозможно построить качественное будущее, отмечают организаторы встречи.

Не забывайте подписываться на нас в Telegram и Instagram.
Никакого спама, только самое интересное!

Структурированные струи и рентгеновские плато в явлениях гамма-всплесков

Первое обнаружение слияния двойной нейтронной звезды с помощью нескольких мессенджеров, GW170817, выдвинуло на первый план модель структурированной струи как способ объяснить многоволновые наблюдения, проведенные более чем через год после этого события. Здесь мы показываем, что высокоширотное излучение структурированной струи может естественным образом создавать рентгеновское плато на кривых блеска гамма-всплесков (GRB), независимо от излучения внешнего скачка.Мы рассчитываем излучение выключенной оболочки с угловой структурой как в релятивистском объемном движении, так и в собственной яркости. Наша модель способна объяснить мелкую фазу распада (плато), часто наблюдаемую на рентгеновских кривых блеска гамма-всплесков. Мы обсуждаем возможный вклад высокоширотного излучения структурированной струи в другие отличительные особенности рентгеновских кривых блеска гамма-всплеска и его способность объяснять хроматические оптические / рентгеновские свойства кривых блеска.

Отслеживание гамма-всплесков (GRB) рентгеновским телескопом (XRT; 0.3–10 кэВ) на борту обсерватории Нила Герелса Свифта (далее — Свифт; Герельс и др. 2004) выявили богатую морфологию и разнообразие их рентгеновских аналогов. Однако систематические исследования рентгеновских кривых блеска выявили каноническое поведение, характеризующееся наличием раннего крутого временного затухания, часто за которым следует неглубокая фаза при почти постоянном потоке, в конечном итоге переходящая в характерное временное затухание, ожидаемое от внешнего толчка ( Nousek et al. 2006; Zhang et al.2006 г.).

Обычно фаза крутого распада (с 3 ≤ α ₁ ≤ 5) длится до ~ 10 ² –10 ³ с (Tagliaferri et al. 2005; O’Brien et al. 2006) . Мелкая фаза распада (или «плато» с α ₂ ~ 0,5 или меньше) может простираться до ~ 10 ⁴ –10 ⁵ с, и она присутствует в значительной части гамма-всплесков (Nousek и др. 2006; Чжан и др. 2006; Лян и др. 2007; Виллингейл и др. 2007). Позже эволюция рентгеновской кривой блеска переходит в более «канонический» спад (, с α ₃ ~ 1–1.5), иногда демонстрируя дальнейшее крушение по временным шкалам в несколько дней. В то время как α ₃ согласуется с временным наклоном, ожидаемым в стандартной модели послесвечения (Сари и др., 1998), крутой спад и фазы плато требуют другой интерпретации.

Начальная фаза крутого затухания, наблюдаемая XRT, часто моделируется как высокоширотное излучение (например, Liang et al. 2006), то есть излучение, полученное под большими углами относительно луча зрения, когда быстрое излучение из искривленного поверхность выключена (Fenimore et al.1996). Было показано, что высокоширотное излучение от сферической поверхности имеет степенной закон затухания, где — наклон излучаемого спектра, обычно моделируемый как простой степенной закон (Kumar & Panaitescu 2000). Различные модификации стандартного высокоширотного излучения рассматривались в предыдущих исследованиях. К ним относятся эффекты конечного времени охлаждения (Qin 2008), несистематического входного спектра (Zhang et al. 2009), зависящее от времени объемное движение (Uhm & Zhang 2015), конечный размер излучающей оболочки с многоимпульсные вклады (Genet & Granot 2009), внеосевой наблюдатель (Lin et al.2018) и неоднородности релятивистской струи (Дикс и др., 2005; Ямазаки и др., 2006; Таками и др., 2007). В то время как эти исследования были сосредоточены на эффектах структуры струи, внимание было ограничено фазой крутого затухания.

Фаза плато вместо этого обычно объясняется нетривиальными модификациями стандартной теории послесвечения. Предлагаемые решения включают сценарии с изменяющимися во времени микрофизическими параметрами внешнего шока (Иока и др., 2006), долгоживущие обратные шоки (Генет и др.2007; Uhm & Beloborodov 2007), запаздывающее послесвечение от неоднородной струи (Eichler & Granot 2006; Toma et al. 2006), послесвечение в модели толстой оболочки (Leventis et al. 2014), загрузка барионов во внешнюю ударную волну от массивная внешняя оболочка (Duffell & MacFadyen 2015), отложенное начало послесвечения (Kobayashi & Zhang 2007), модель двухкомпонентной струи (Jin et al. 2007), фотосферное излучение от длительного истечения (Beniamini & Mochkovitch 2017) , или возможное излучение до основного всплеска (Yamazaki 2009).Кроме того, в качестве альтернативных моделей были предложены мгновенные выбросы, рассеянные пылинками (Shao & Dai, 2007), и поздние мгновенные выбросы, исходящие от менее мощных снарядов с относительно меньшими объемными факторами Лоренца (Ghisellini et al. 2007).

Однако модель с наибольшим консенсусом учитывает добавление энергии к внешнему замедляющему толчку (Рис и Месарос 1998; Гранот и Кумар 2006; Нусек и др. 2006; Жанг и др. 2006). Дополнительная энергия предотвратила бы замедление взрывной волны, таким образом избегая типичного затухания послесвечения, F ∝ t ^-1.Фаза плато, наблюдаемая до нескольких × 10 ⁴ с, требует длительной активности центрального двигателя, которая может быть обеспечена либо длительной эволюцией аккреционного диска вокруг черной дыры (Kumar & McMahon 2008). ; Cannizzo & Gehrels 2009; Lindner et al.2010) или за счет мощности замедления вращения, выделяемой недавно рожденной миллисекундной вращающейся и сильно намагниченной нейтронной звездой (Dai & Lu 1998a, 1998b; Zhang and Mészáros 2001; Dai 2004; Yu et al 2010; Dall’Osso et al.2011; Metzger et al. 2011).

Несмотря на многочисленные теоретические попытки объяснить происхождение рентгеновского плато (с инжекцией энергии или без нее), нет четкого консенсуса относительно его происхождения (см. Обзор в Kumar & Zhang 2015). Основная трудность этих моделей заключается в отсутствии надежного объяснения наблюдаемого хроматического поведения кривых блеска рентгеновского излучения и оптического послесвечения (см. Fan & Piran 2006).

Структурированная струя, т.е. струя с угловым профилем как по объемному фактору Лоренца, так и по светимости (Dai & Gou, 2001; Lipunov et al.2001; Росси и др. 2002; Zhang and Mészáros 2002), была привлечена для объяснения многоволновых наблюдений GRB170817A / GW170817, проведенных в течение одного года (например, Ghirlanda et al.2019). Более того, было показано, что структурированная струя обеспечивает естественное объяснение функции светимости гамма-всплесков (Пескалли и др., 2015). В этой работе мы проверяем идею о том, что наряду с крутым затуханием высокоширотное излучение во время быстрой фазы из структурированного джета может создавать плато, наблюдаемое на кривой блеска в поздние времена.Качественно уменьшение релятивистского излучения излучения на более высоких широтах приводит к более пологой кривой блеска по сравнению с однородной струей, для которой объемный лоренц-фактор постоянен на всей излучающей поверхности. Кроме того, объемное движение с широтной структурой приводит к сплющенной геометрии излучающей поверхности, которая дополнительно расширяет во времени излучение в высоких широтах. Чтобы быть более конкретным, мы ищем длительные (~ 10 ² –10 ⁴ с) плоские участки на кривых блеска высокоширотного излучения, возникающие после 10 ² –10 ³ с, когда излучающий источник выключен.

Мы предполагаем расширяющуюся оболочку в вакууме. В результате предшествующего взаимодействия с окружающей средой (оболочка звезды-прародителя или облако выброса нейтронной звезды-прародителя) разные части оболочки движутся с разными скоростями. Мы предполагаем осесимметричность скорости относительно азимутального угла (в сферических координатах) и что наблюдатель идеально совмещен с центром оболочки. В определенный момент времени в системе покоя излучение производится по всей оболочке с бесконечно малой продолжительностью.

Принятая модель представлена на рисунке 1: мы рассматриваем и сравниваем модель Uniform Jet (красная кривая) с моделью Structured Jet (синяя кривая). В модели однородной струи фактор Лоренца постоянен вдоль излучающей поверхности, которая является частью сферы. В случае структурированной струи, напротив, фактор Лоренца Γ ( θ ) уменьшается с увеличением углового расстояния от оси струи, θ .

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 1. Сферическая (красная) и структурированная (синяя) излучающие поверхности, соответствующие однородной струе и структурированной струе, соответственно. Для однородной струи Γ постоянна по всей поверхности, в то время как в структурированной струе существует угловая зависимость, которая приводит к расширению конуса испускаемого излучения. При фиксированном θ время пробега фотонов в структурированной струе больше, чем в сферическом случае. Мы предполагаем θ + θ _набл. ≈ θ , т.е.е., мы считаем далеких наблюдателей.

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

Наблюдаемый поток тогда зависит от фактора Доплера, где β = v / c . В модели однородной струи (красная кривая на рисунке 1) объемный фактор Лоренца постоянен по всей оболочке. Это приводит к светящемуся конусу с одинаковым угловым размером ~ 1 / Γ на каждом θ . С увеличением времени наблюдатель постепенно принимает дальше от конуса излучения, исходящего от колец, расположенных на больших угловых расстояниях θ , вызывая монотонное затухание принимаемого потока.В модели структурированной струи (синяя кривая на рисунке 1) удлиненная геометрия излучающей поверхности вызывает более медленное увеличение θ , что, в свою очередь, увеличивает продолжительность излучения в высоких широтах. Кроме того, конусы излучения, соответствующие большему θ , имеют все более широкие углы излучения.

В предположении, что каждый участок оболочки движется с постоянной скоростью, мы выводим соотношение между наблюдаемым временем t _obs и углом струи θ ( t _obs), из которого излучение принимается при t _obs:

, где R ₀ — радиус излучающей поверхности при θ = 0.Предполагается, что первый фотон пришел из источника гамма-всплеска.

Наблюдаемый удельный поток определяется внутренней формой спектра и сопутствующей интегральной по времени поверхностной яркостью ( θ ):

где частота наблюдателя (значения, выделенные штрихом, указаны в сопутствующей рамке). Подробный вывод уравнения (2) приведен в Приложении.

Мы предполагаем, что собственная форма спектра не зависит от угла, и нормируем ее на 1. Как для однородной, так и для структурированной струи наблюдаемый поток может быть вычислен по уравнению (2), если объемный фактор Лоренца Γ ( θ ), сопутствующая яркость ( θ ) и собственная форма спектра.Для однородной струи яркость постоянна по всей поверхности.

Стоит отметить, что выражение в уравнении (2) интегрирует по равным временным кольцам прихода и, таким образом, представляет собой одномерное приближение для вычисления потока. Рассмотрение конечной длительности импульса потребует интегрирования по поверхностям с равным временем прихода (например, см. Fenimore et al. 1996; Dermer 2004; Genet & Granot 2009; Salafia et al. 2016). Последнее приводит к вкладам второго порядка в наблюдаемый поток из-за конечной ширины излучающей поверхности, и здесь им пренебрегают.

2.1. Гауссова структурированная струя

Мы принимаем структуру гауссовой струи для Γ ( θ ) и ( θ ) с той же формой, что и в Salafia et al. (2015):

, где _c и Γ _c — сопутствующие яркость ядра и объемный фактор Лоренца при θ = 0, а и — коэффициенты масштабирования струи. ⁶ Для вычисления наблюдаемой плотности потока F _ν ( t _obs) мы принимаем степенную форму спектра.Форма спектра влияет на временное поведение излучения в высоких широтах, поскольку сопутствующий диапазон энергий смещен в синюю сторону, что вводит спектральную зависимость в уравнение (2).

Форма кривой блеска в случае структуры гауссовой струи определяется пятью параметрами: R ₀, Γ _c« θ _Γ и спектральным наклоном. Мы вычисляем последовательность кривых блеска с переменными наборами параметров. Для простоты мы предполагаем, что θ _c равно θ _Γ и установлено на 1.0, который представляет собой средний наблюдаемый спектральный индекс в фазе плато (Liang et al. 2007). Заметим, что плоские участки кривых блеска могут быть получены на относительно поздних временах t _obs> 10 ² с для R ₀ ≥ 10 ¹⁵ см, Γ _c ≥ 100 а также .

На рисунке 2 мы показываем временную эволюцию θ , и соответствующие кривые блеска для фиксированного R ₀ = 10 ¹⁵ см и Γ _c = 100 и трех различных значений. из θ _{c , Γ}.Результат для случая однородной струи также указан для справки (сплошная оранжевая линия). Эволюция полярного угла θ , откуда наблюдатель принимает фотоны в данный момент времени, меньше для структурированной струи (панель A) из-за сплющенности излучающей поверхности: чем уже струя, тем больше время разница в перемещении фотонов, испускаемых под разными углами. Следовательно, наблюдаемый временной масштаб высокоширотного излучения больше, чем в случае однородной струи.На временную эволюцию фактора Доплера влияют как θ ( t _obs), так и Γ ( θ ) (панель B). С одной стороны, уменьшение Γ ( θ ) со временем увеличивается, а с другой стороны, увеличение θ со временем уменьшается. В результате есть временной интервал, где примерно постоянен или немного увеличивается, в то время как ( θ ) все еще не сильно уменьшается: это приводит к появлению плато на кривой блеска (панель C).Отклонение случая структуры гауссовой струи от случая однородной струи происходит по существу в тот момент, когда наблюдатель видит излучение, идущее от границы ядра, т.е. когда. Хотя мы установили значения 1.0 и R ₀ до 10 ¹⁵ см, стоит упомянуть влияние изменения этих параметров. Более мягкие спектры приводят к более крутым затуханиям (как и ожидалось в стандартном высокоширотном излучении) и более слабым плато. Влияние размера джета на эмиссионную кривую блеска в высоких широтах очевидно: меньшее значение R ₀ вызывает более раннее крутое затухание.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 2. Эволюция во времени полярного угла θ струи, откуда наблюдается излучение (панель A), соответствующий фактор Доплера (панель B) и кривые блеска излучения в высоких широтах (, панель C ) для гауссовой структуры струи. Цвета разделяют случаи с разными угловыми размерами струи для одного и того же радиального размера R ₀ = 10 ¹⁵ см и центрально-объемного фактора Лоренца Γ _c = 100.Сплошные оранжевые линии представляют собой однородную струю. Зависимость кривых блеска от центрального объемного фактора Лоренца Γ _c показана на панели D (зафиксировано на 6 °).

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

Зависимость излучения в высоких широтах от объемного фактора Лоренца (панель D) показывает, что кривые блеска с большей Γ _c представляют собой выпуклость при t _obs> t _c .Это повторное осветление можно интерпретировать следующим образом: при равном θ _{c , Γ}, случаи с более высоким Γ _c характеризуются более высоким излучением для. Приближаясь к θ _{c , Γ}, наблюдатель будет излучать большую часть излучения по сравнению со случаем с низким Γ _c. Таким образом, мы можем ожидать более высокого потока, когда Γ _c ниже. Вместо этого для θ θ _Γ резкое уменьшение Γ ( θ ) приводит к расширению угла излучения, который одинаков как для высокого, так и для низкого значений Γ _c.Следовательно, на этом изображении поток, излучаемый θ θ _Γ, почти одинаков для высокого и низкого Γ _c, тогда как поток, излучаемый для θ ~ θ _Γ, страдают от подавления излучения в случае высокого значения Γ _c. Как следствие, кривая блеска, характеризующаяся высоким значением Γ _c, покажет повторное повышение яркости, которое, однако, является следствием подавления потока в более ранние моменты времени.

Сопутствующая структура яркости джета ( θ ) дополнительно подавляет интенсивность кривой блеска. Зависимость формы кривой блеска от ( θ ) намного слабее, чем зависимость от. Однако, как только коэффициент Доплера падает ниже 1, излучение прекращается, и плато заканчивается. Позднее очень резкое падение вызвано достижением края жиклера.

2.2. Структурированная струя по степенному закону

Мы вычислили излучение в высоких широтах из степенной структуры струи для ( θ ) и Γ ( θ ), взятых из работы Салафии и др.(2015):

, где _c и Γ _c — сопутствующие яркость и объемный фактор Лоренца, соответственно, при θ = 0, и — коэффициенты масштабирования струи, и k — наклон степенного хвоста, т. Е. Крутизна структуры струи.

Мы вычисляем наблюдаемую плотность потока F _ν ( t _obs), используя степенной спектр с. На рисунке 3 мы показываем временную эволюцию θ (панель A), (панель B) и соответствующие кривые блеска для R ₀ = 10 ¹⁵ см, Γ _c = 100 , k = 2 и варьируется в диапазоне от 2 ° до 6 ° (панель C).Также приведено высокоширотное излучение однородной струи (сплошная оранжевая линия). Можно заметить, что рост θ происходит быстрее, чем в случае структуры гауссовой струи. Это просто связано с меньшей угловой зависимостью Γ ( θ ) ∝ θ ⁻², чем в структуре гауссовой струи. Коэффициент Доплера отклоняется от случая однородной струи в разы t _obs> t _c (post-core): чем меньше размер сердцевины струи, тем раньше замедление изменения.Основное отличие от случая структуры гауссовой струи состоит в том, что временное затухание пост-ядра является монотонным, в отличие от «неровной» тенденции структуры гауссовой струи (см. Панель B на рисунке 2). Фаза плато более выражена и длиннее (до нескольких 10 ⁴ с) в случае степенной структуры струи. Быстрый рост θ ( t _obs) приводит к резкой фазе спада в конце плато.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 3. Временная эволюция полярного угла θ джета, откуда наблюдается излучение (панель A), соответствующий фактор Доплера (панель B) и кривая блеска излучения в высоких широтах (, панель C) для степенного закона структурированная струя. Цветами показаны случаи с разными угловыми размерами струи для одного и того же радиального размера R ₀ = 10 ¹⁵ см, центрально-объемный фактор Лоренца Γ ₀ = 100 и степенной индекс k = 2. Сплошные оранжевые линии представляют собой однородную струю.Зависимость кривых блеска от центрального объемного фактора Лоренца Γ _c показана на панели D (зафиксировано на 6 °).

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

Мы показываем высокоширотную зависимость излучения от Γ _c на панели D. Можно заметить, что фаза плато более пологая с увеличением Γ _c. Плоское и длинное плато обеспечивается структурой мелкой струи, т.е. k = 2, что вызывает чрезвычайно быстрый подъем на θ ( t _obs).

Увеличение k приводит к увеличению яркости кривой блеска (см. Рис. 4). Возникновение повторного осветления при более высоких значениях k связано с тем, что более крутая структура струи приводит к более быстрому расширению угла излучения. Это приводит к тому, что большая часть излучения достигает наблюдателя в пост-ядерное время.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 4. Кривые блеска излучения в высоких широтах для степенной структурированной струи.Цветами показаны случаи с разными степенными индексами k.

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

Чтобы проверить способность нашей модели соответствовать временным свойствам наблюдаемых рентгеновских плато, мы сравниваем предсказания нашей модели с наблюдаемыми кривыми рентгеновского блеска.

Мы сравниваем наши модельные расчеты с наблюдаемыми рентгеновскими кривыми блеска GRB 061121 (Голенецкий и др., 2006; Пейдж и др., 2006) и GRB 100906A (Голенецкий и др.2010; Markwardt et al. 2010). Выбор именно этих GRB мотивирован следующими требованиями:

3.1. Излучение в высоких широтах и рентгеновские данные

Для каждого временного интервала мы загрузили XRT-спектры из британского центра данных Swift Science при Лестерском университете. ⁷ Затем мы подогнали каждый из спектров XRT с временным разрешением, используя XSPEC (v12.10.0c), с помощью степенной модели, учитывающей галактическое и собственное поглощение металлов (Wilms et al. 2000). Галактическое поглощение было оценено Kalberla et al.(2005), в то время как собственная колоночная плотность водорода является свободным параметром аппроксимации. Мы получили непоглощенный поток для всех спектров с временным разрешением, а затем построили окончательные кривые блеска GRB 061121 и GRB 100906A, показанные на рисунке 5. Пиковые времена основного мгновенного импульса для GRB 061121 и GRB 100906A приходятся на t ₀ ~ 74 с и t ₀ ~ 7 с соответственно. Это время выбрано в качестве нуля для нашей модели, т.е. мы предполагаем, что излучающий источник выключен при t ₀.Поэтому мы изменили времена отсчета для кривых блеска соответственно. Для первых 10 с GRB 100906A, для которого отсутствуют данные XRT, мы оценили поток мягкого рентгеновского излучения путем экстраполяции спектров Swift / BAT в диапазон энергий XRT. ⁸

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 5. Рентгеновские кривые блеска GRB 061121 (левая панель) и GRB 100906A (правая панель), смоделированные высокоширотным излучением со степенной структурой джета (красный).Для моделирования рентгеновской кривой блеска GRB 061121 была принята степенная структура джета с Γ _c = 250, R ₀ = 3 × 10 ¹⁶ см, θ _c = θ _Γ = 1 ° и k = 2. Для 100906A мы использовали Γ _c = 160, R ₀ = 9 × 10 ¹⁵ см, θ _c = θ _Γ = 2 ° и k = 2.Чтобы точно учесть фазу крутого затухания, мы реализовали синхротронные спектры с характеристическими энергиями, полученными из спектральных аппроксимаций, около времени пика, предшествующего фазе крутого затухания: для GRB 061121 мы зафиксировали разрыв E на 3 кэВ и E _пик> 150 кэВ, тогда как для GRB 100906A мы зафиксировали пик E _с до 100 кэВ и E _{с разрывом} до 0,1 кэВ.

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

Чтобы построить кривую блеска излучения на высоких широтах, мы предполагаем синхротронный спектр импульса мгновенного излучения.Синхротрон был предложен в качестве доминирующего радиационного механизма, ответственного за мгновенное излучение гамма-всплесков (Katz 1994; Rees & Meszaros 1994; Kobayashi et al. 1997; Sari & Piran 1997; Daigne & Mochkovitch 1998). В некоторых гамма-всплесках быстрые спектры были успешно подобраны с учетом однокомпонентного синхротронного излучения нетепловой популяции электронов (например, Tavani 1996; Lloyd & Petrosian 2000; Zhang et al., 2016, 2018). Недавние исследования широкополосных спектров гамма-всплесков показали способность одной только синхротронной модели учитывать весь спектр мгновенного излучения с учетом охлаждения электронов (Оганесян и др.2017, 2018, 2019; Ravasio et al. 2018, 2019). Руководствуясь этими недавними результатами, мы применяем модель двойного нарушенного степенного закона (2BPL) с синхротронными наклонами для моделирования высокоширотного излучения из мгновенного импульса излучения. Индексы фотонов ниже и выше низкоэнергетического излома на E _изломе составляют α ₁ = −2/3 и α ₂ = −1,5, что соответствует спектральным индексам β ₁ = −1/3 и β ₂ = 0.5 в представлении.

Спектр около пикового времени быстрого импульса ( t ₀) GRB 061121 лучше всего согласуется с разрывом E ~ 3 кэВ (Оганесян и др., 2017). Мы используем это значение в качестве входных данных для моделирования высокоширотного излучения в спектральном диапазоне XRT. Тогда соответствующая энергия разрыва в сопутствующем кадре равна. Кроме того, мы предполагаем, что пиковая энергия (соответствующая разрыву при более высокой энергии в модели 2BPL) E _пик> 150 кэВ, поскольку она не ограничивается данными BAT.Однако мы убедились, что его точное значение не влияет на рентгеновскую кривую блеска в наблюдаемое время плато. Для воспроизведения быстрого распада и фазы плато, наблюдаемых в рентгеновском излучении (при 0,5–10 кэВ) GRB 061121, с использованием модели высокоширотного излучения, мы принимаем степенную структуру струи с Γ _c = 250, R ₀ = 3 × 10 ¹⁶ см, θ _c = θ _Γ = 1 °, а k = 2 (красная линия в левая панель рисунка 5).Окончательная модель представлена в эталонном времени первого фотона, приходящего из головы струи, т.е. θ = 0 (см. Приложение).

Высокоширотная модель для GRB 100906A получена с Γ _c = 160, R ₀ = 9 × 10 ¹⁵ см, θ _c = θ _Γ = 2 ° и k = 2 (правая панель рисунка 5). Мы приняли максимальную энергию спектра BAT ~ 100 кэВ (Barthelmy et al.2010), в результате чего энергия разрыва находится в субкэВ-диапазоне. Можно заметить рентгеновскую вспышку на ~ 120 с, во время которой высокоширотное излучение значительно ниже потока рентгеновского излучения.

Эти примеры иллюстрируют роль высокоширотного излучения в формировании кривых блеска гамма-всплеска: этот дополнительный компонент быстрого излучения оказывается особенно важным в рентгеновском диапазоне, поскольку естественным образом вызывает крутой спад, за которым следует более продолжительное плато. как следствие типичной структуры струи. Модель высокоширотного излучения требует больших радиусов зоны быстрого излучения ~ 10 ¹⁶ см.Такие радиусы ожидаются в моделях с преобладанием синхротронов для быстрого излучения (Kumar & McMahon 2008; Beniamini & Piran 2013; Beniamini et al. 2018). Дополнительные ограничения на свойства джета также потребуют всестороннего рассмотрения наблюдаемых функций светимости гамма-всплесков (см. Beniamini & Nakar 2019).

Имеются данные наблюдений по временному и спектральному поведению многоволновых данных о том, что оптическое и рентгеновское излучение может возникать из разных областей излучения (например.г., Ли и др. 2015). Об этом говорится ниже.

3.2. Многоволновое моделирование с учетом прямого ударного воздействия

Здесь мы исследуем, насколько точно наши прогнозы модели могут описывать многоволновое излучение GRB 061121 и GRB 100906A, включая излучение прямой ударной волны, ожидаемое от структурированной струи. Мы предполагаем, что модель Salafia et al. (2019b), где послесвечение переднего скачка уплотнения объясняет структуру струи. Модель, основанная на стандартных концепциях послесвечения (Meszaros & Rees 1993, 1997; Sari et al.1998) учитывает синхротронное излучение от внешнего переднего скачка уплотнения и включает эффект радиационного охлаждения и самопоглощения синхротрона. Динамика скачка рассчитывается на протяжении всей его эволюции, от движения по инерции до самоподобной фазы (Blandford & McKee, 1976), вплоть до нерелятивистской фазы. Излучение в заданное наблюдаемое время вычисляется на соответствующей поверхности с равным временем прихода (EATS), предполагая, что излучающая область (то есть материал межзвездной среды (ISM)) является геометрически тонким.Хотя сама модель может учитывать внеосевые углы обзора, мы предполагаем, что здесь наблюдатель находится на оси, в соответствии с предположением о фазе мгновенного излучения, что ускоряет вычисления (поскольку в этом случае мы можем использовать азимутальную симметрию изображения послесвечения и, таким образом, эффективно уменьшить размерность EATS на единицу). Для расчета послесвечения нам необходимо указать профиль кинетической энергии струи dE _K/ d Ом ( θ ).Самое простое (и наиболее широко используемое) допущение, которое мы здесь принимаем, состоит в том, чтобы установить энергию, излучаемую в мгновенной фазе от каждого элемента телесного угла, равной постоянной доле кинетической энергии материала струи. ⁹ В нашем случае это приводит (см. Приложение A к Salafia et al.2015) к dE _K/ d Ом ( θ ) ∝ β ² ( θ ) ( θ ). Таким образом, угловая зависимость кинетической энергии примерно такая же, как у , а именно

в степенном случае или

в гауссовском случае.Здесь E _c — изотропно-эквивалентная кинетическая энергия ядра струи. Исходный профиль фактора Лоренца по-прежнему определяется уравнением (4). Остальные релевантные параметры для фазы послесвечения — это внешняя числовая плотность ISM n , степенной индекс ударно-ускоренных электронов p , доля внутренней плотности энергии после удара, разделяемая ускоренными электронами _e, и доля, разделяемая магнитным полем _B, все из которых мы предполагаем независимыми от угла.

3.2.1. GRB 061121

Чтобы смоделировать многоволновое излучение GRB 061121, мы собрали оптические данные в белом фильтре Swift / UVOT от Page et al. (2007). Наблюдаемые звездные величины исправлены на галактическое поглощение (Schlafly & Finkbeiner 2011) и на поглощение в родительской галактике. Мы используем модель, включающую высокоширотное излучение и послесвечение прямой ударной волны от той же структуры струи. Модель с рентгеновскими и оптическими наблюдениями представлена на рисунке 6.Мы предполагаем степенную структуру струи с k _E = 2, k _Γ = 2.2, Γ _c = 180, θ _c = θ _Γ = 2 °, E _c = 3 × 10 ⁵³ эрг« p = 2,1, _e = 0,1 и _B = 10 ⁻⁴. Здесь k _E и k _Γ относятся к степенным индексам структуры энергии и фактора Лоренца соответственно.Как описано в предыдущем разделе, мы предполагаем форму 2BPL для собственного спектра мгновенного излучения. Мы фиксируем сопутствующую пиковую энергию фотона при, сопутствующую энергию фотона низкоэнергетического разрыва при, индексы фотонов равными α ₁ = −2/3, α ₂ = −1/2, а высокий -энергетический фотонный индекс до β = −4,1. Наконец, мы предполагаем, что радиус мгновенного излучения R ₀ = 5 × 10 ¹⁵ см, и мы предполагаем, что высокоширотное излучение начинается через 60 с после времени триггера гамма-всплеска (т.е.е., примерно во время основного импульса). Результирующее высокоширотное излучение в рентгеновских лучах преобладает над излучением прямой ударной волны во время плато. Необходимо произвести начальный крутой спад в рентгеновском и оптическом диапазонах, а также плоскостность и длительность рентгеновского плато. С другой стороны, результирующее предсказанное излучение в высоких широтах пренебрежимо мало по сравнению с прямой ударной волной в оптическом диапазоне. Оптическое излучение на высоких широтах слабое, поскольку соответствует низкоэнергетическому хвосту спектра мгновенного излучения.Высокоширотное излучение и прямая ударная волна, ожидаемая от структурированной струи, могут объяснить хроматическое поведение оптических и рентгеновских кривых блеска. Мы также тестируем гауссов профиль структуры струи, получая практически идентичные результаты.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 6. Кривые блеска GRB 061121, наблюдаемые с помощью XRT (поток энергии в диапазоне 0,5–10 кэВ, синие полосы погрешностей) и UVOT (средняя плотность потока в белом фильтре, красные полосы погрешностей, выделение красного цвета в предположении ). E ( B — V ) = 0.055) по сравнению с предсказаниями нашей модели (сплошные линии), где учитываются как высокоширотная эмиссия (пунктирные линии), так и эмиссия прямой ударной волны (пунктирные линии). Принятые параметры указаны в тексте. Кривая блеска модели фильтра w учитывает кривую пропускания фильтра, полученную с веб-сайта HEASARC (https://heasarc.gsfc.nasa.gov/docs/heasarc/caldb/swift/docs/uvot/).

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

3.2.2. GRB 100906A

Мы собрали оптические данные с несколькими фильтрами у Горбовской и др. (2012) и А. Меландри (2020, частное сообщение). Наблюдаемые звездные величины исправлены на галактическое поглощение (Schlafly & Finkbeiner 2011) и на поглощение в родительской галактике. На рисунке 7 показано сравнение наблюдаемых кривых блеска с нашими моделями высокоширотной и прямой ударной волны, полученными в предположении гауссовой структуры джета с Γ _c = 160, θ _c = 42, θ _Γ = 33, E _c = 5 × 10 ⁵³ эрг, n = 15 см ⁻³, p = 2.1, _e = 0,03 и _B = 2 × 10 ⁻². Для мгновенного излучения мы снова принимаем спектр 2BPL, как и раньше, с параметрами, взятыми из спектральной подгонки самого яркого импульса BAT. Взяв параметры подгонки из Оганесяна и др. (2017), получаем, и α ₁ = −2/3, α ₂ = −1/2, как и раньше. Индекс фотонов высоких энергий установлен на β = −3,2, и мы предполагаем, что радиус мгновенного излучения R ₀ = 3 × 10 ¹⁵ см.Второе, более позднее событие эмиссии с почти сравнимым пиковым потоком присутствует на кривой блеска XRT примерно через 100 с после запуска. Спектр этого импульса может быть описан 2SBPL с E _пиком ~ 5 кэВ и E _{разрывом} 1 кэВ с высокоэнергетическим спектральным наклоном β ~ −3,7. Несмотря на то, что он субдоминантен, учитывая более мягкий спектр, мы включили высокоширотное излучение этого импульса для полноты картины. Для этого импульса мы принимаем ту же структуру струи, что и первый, и принимаем время начала t ₀ = 85 с в кадре наблюдателя.Также в этом случае комбинация высокоширотного и прямого ударного излучения может объяснить особенности многоволновых кривых блеска (см. Рисунок 7), при этом высокоширотное излучение преобладает над прямым ударным излучением во время фазы плато в рентгеновские лучи, тогда как в оптическом диапазоне им можно пренебречь. Обратите внимание, что мы находим одинаково удовлетворительные результаты со степенной структурой, установив θ _c = θ _Γ = 2 ° и используя уклоны k _E = 2 и k _Γ = 3.1. В последнем случае структура будет очень похожа на ту, которую мы находим для GRB 061121, причем различия почти полностью заключаются в расстоянии и плотности ISM, что указывает на квазиуниверсальную гипотезу структуры струи (Salafia et al. 2015, 2019a, 2019b).

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 7. То же, что и на рисунке 6, но для кривых блеска GRB 100906A, наблюдаемых с помощью XRT (поток энергии в диапазоне 0.Диапазон 5–10 кэВ, голубые полосы погрешностей) и в оптическом, наблюдаемом несколькими установками (внутриполосная плотность потока, цветные полосы ошибок, масштабированные для лучшей визуализации с помощью коэффициентов, указанных в легенде). Принятые параметры указаны в тексте.

Загрузить рисунок:

Стандартный образ Изображение высокого разрешения

3.3. Спектральные свойства высокоширотного эмиссионного плато

Прогнозы модели высокоширотного излучения распространяются на спектральные свойства рентгеновских аналогов гамма-всплесков.Поскольку в нашей модели высокоширотное излучение дает существенный вклад в рентгеновское излучение в фазе плато, мы ожидаем, что рентгеновский спектр гамма-всплеска включает свойства спектра мгновенного излучения. Предполагая, что сопутствующий спектр одинаков для всех углов θ , уменьшение со временем означает, что наблюдатель исследует все более высокоэнергетическую часть спектра мгновенного излучения, поскольку наблюдаемая энергия фотонов равна. Для структуры гауссовой струи со значением 100 наши результаты показывают, что это в начале плато.Следовательно, спектральный индекс в фазе плато (при ~ 10 кэВ) будет соответствовать таковому при ~ 100 кэВ в импульсе мгновенного излучения при t ₀. Это близко к типичной пиковой энергии спектра мгновенного излучения (~ 200 кэВ; например, Nava et al.2011). Фотонный индекс в фазе плато может варьироваться в пределах от -1,5, спектральный наклон ниже E _пик и, который является фотонным индексом выше E _пика. Диапазон значений от −2 до −3 (например,г., Nava et al. 2011), что согласуется со спектральным анализом фазы плато, обнаруженным Liang et al. (2007), которые предлагают диапазон фотонных индексов от -1,5 до -2,5.

Мы исследовали высокоширотное излучение, возникающее при выключенном импульсе релятивистских струй с угловой структурой в объемном движении и сопутствующей яркостью. Используя как гауссову, так и степенную структуру джетов, мы проверили предсказания нашей модели, сравнив их с рентгеновскими и оптическими кривыми блеска GRB 061121 и GRB 100906A.Наши результаты резюмируются следующим образом:

1.
Фаза плато, наблюдаемая в хорошей части кривых блеска рентгеновского гамма-всплеска, может быть результатом высокоширотного излучения структурированного джета. Плато, начинающееся с t _obs ~ 10 ² –10 ³ s, требует, чтобы размер струи в начале плато составлял R ₀ 10 ¹⁵ см. В то время как в структуре гауссовой струи можно получить только длительности плато ~ 10 ³ с, степенная структура струи может обеспечить более протяженные плато (до ~ нескольких × 10 ⁴ с).Однако, изменяя область излучения и параметры струи, модель может учитывать более длинные и яркие рентгеновские плато, наблюдаемые Swift / XRT.
2.
Ожидается, что модель высокоширотного излучения структурированной струи даст еще два сегмента во время спада потока в фазе после плато: степенной закон, за которым следует очень резкое падение. Резкое падение может дать новое объяснение таким загадочным особенностям, наблюдаемым на некоторых кривых блеска в рентгеновских лучах гамма-всплеска (например, Troja et al.2007).
3.
Добавление высокоширотного излучения к излучению от прямой ударной волны позволяет учесть хроматическое поведение кривых блеска в оптическом и рентгеновском диапазонах. Это в основном связано с взаимодействием между двумя разделенными областями излучения: плато рентгеновского излучения исходит от быстро излучающих крыльев струи, в то время как в оптическом диапазоне, скорее всего, преобладает излучение прямой ударной волны.
4.
Спектры фазы плато в рентгеновском диапазоне энергий согласуются с предсказаниями излучения для высоких широт.В частности, измеренные фотонные индексы (−2,5 α 2007) согласуются с синхротронной моделью для мгновенного излучения. Спектральное смягчение, обычно наблюдаемое при переходе крутой спад / плато, также естественным образом объясняется в нашей модели.

Предыдущие исследования высокоширотного излучения неоднородных струй (Dyks et al. 2005; Yamazaki et al. 2006; Takami et al. 2007) были сосредоточены на влиянии структуры струи на фазу быстрого затухания. Уплощение высокоширотного излучения на ~ 30 с из-за структуры объемного движения было замечено ранее в Dyks et al.(2005). Однако эти авторы не получили результатов для фазы плато, наблюдаемой при ~ 10 ² –10 ³ с. Это связано с ограниченным пространством параметров, рассматриваемых в их работе, например, размером струи, установленным на R ₀ ~ 10 ¹⁴ см.

Здесь мы показали, что высокоширотное излучение структурированной струи может объяснить сложную морфологию рентгеновских аналогов гамма-всплесков, включая фазы быстрого распада, плато и постплато.Высокоширотное излучение, добавленное к излучению от прямой ударной волны, может определять форму, яркость и продолжительность рентгеновского излучения, а также учитывать хроматическое поведение рентгеновских / оптических кривых блеска. Систематическое применение этой модели к оптическим данным в рентгеновские лучи обеспечит средства исследования угловой структуры джетов гамма-всплесков и размера излучающей области во время мгновенного излучения. Тщательное исследование этих аспектов будет предметом последующих работ.

Мы хотели бы поблагодарить Андреа Меландри за предоставление оптических данных. G.O. благодарит Габриэле Гизеллини и Элиаса С. Каммуна за плодотворные обсуждения. M.B., S.D.O. и G.O. подтверждают финансовый вклад в соответствии с соглашением ASI-INAF n.2017-14-H.0. G.O. и S.A. выражают благодарность INAF — Osservatorio Astronomico di Brera за любезное гостеприимство во время завершения этой работы. S.A. выражает признательность GRAvitational Wave Inaf TeAm — GRAWITA (P.I. E. Brocato) и PRIN-INAF «К эре SKA и CTA: открытие, локализация и физика кратковременных источников.«В этой работе использовались данные, предоставленные Центром данных UK Swift Science при Лестерском университете.

Наблюдаемый удельный поток источника определяется следующим образом:

, где Ω _obs, I _ν и θ _obs — наблюдаемый телесный угол, наблюдаемая удельная интенсивность и угол между нормалью наблюдаемой поверхности прибора и элементом поверхности, откуда исходят фотоны.

Далее мы предполагаем объект нашего интереса, то есть мгновенное излучение, производимое во время структурированного оттока в заданное время. Из-за бесконечно малой длительности импульса в данный момент времени наблюдатель принимает излучение из определенного кольца равного времени прихода с поверхности истечения. Следовательно, учитывая, что удельная интенсивность в лабораторном кадре трансформируется, как, общее уравнение (A1) для наблюдателя, выровненного по центру оттока, возвращает

, где d _L — расстояние яркости до источника, и R ( θ ) — радиус истока, измеренный от его начала.Мы записали удельную интенсивность в сопутствующей системе отсчета как, где — энергия, излучаемая на единицу площади, на единицу частоты, на единицу телесного угла, под углом θ , измеренным в сопутствующей системе отсчета, и δ ( т. — t _em) — дельта-функция Дирака. В заданный момент времени t _em, измеренный в лабораторном кадре, бесконечно малый импульс генерируется на протяжении всего оттока с одинаковой спектральной формой. Во время наблюдателя удельный поток равен

, где мы применили следующее преобразование для дельты Дирака (которое соответствует стандартному правилу преобразования для дельты Дирака функции):

, где θ ( t _{набл. ) = т _выс.).Производная в знаменателе может быть явно записана как}

С помощью дельты Дирака решение интеграла в уравнении (A3) является простым и записывается как

, где мы использовали R ( θ ( t _набл.)) = R ₀ β ( θ ( t _набл.)) / β ₀.

Мы можем еще больше упростить уравнение (A6), заметив, что

Это уравнение получается из t _obs D ( θ ) Γ ( θ ) = t _em.Учитывая, что β ( θ ) уменьшается с θ , аргумент модуля в знаменателе определяется отрицательно.

Подставляя это последнее уравнение в (A6), получаем

Мы ввели угловую зависимость сопутствующей яркости, т.е. положили. Мы также использовали уравнение (1), чтобы упростить окончательное выражение и представить его в терминах дифференциальной площади sin θ dθ / dt _obs. Наблюдаемое время t _obs отсчитывается от воображаемого фотона, испускаемого на R = 0.Однако можно легко изменить опорное время на время в R ₀, введя задержку. Стоит отметить, что дельта-функция, отображаемая в, определена в лабораторном кадре. Это подходящая рамка для определения мгновенного излучения. Это может быть выражено как дельта-функция в сопутствующем кадре, где — временной интервал в сопутствующем кадре. Повторение всех предыдущих вычислений с этим выражением приводит к тем же выражениям уравнения (A8).

Чтобы сделать это как можно более явным, мы показываем зависимость уравнения (A8) от t _obs. Для этого отметим, что D ( θ ( t _obs)) = t _em / ( t _obs Γ ( θ ( t _obs) )) и t _em = R ₀ / ( β ₀ c ), мы можем написать

Если рассматривать степенной спектр, где β _s — спектральный индекс, общее уравнение Уравнение (A9) становится

Это последнее уравнение показывает степенное временное поведение Кумара и Панаитеску (2000; см. Также Uhm & Zhang 2015 и Kumar & Zhang 2015), но есть еще один зависящий от времени фактор, который определяется структурой струи и зависит от θ в уравнении (A10).Таким образом, решение Кумара и Панитеску (2000) восстанавливается в сферическом случае (установка ( θ ) = 1 и cos θ ( t _obs) 1):

Гор Оганесян — Противники | Трансфермаркт

184 202

4	1,50	2	0	2	248
4	1,50	2											4	1.50	2	0	2	189
4	2,25	3	0	1
												9123 912 2	1	133
4	1,25	1	2	1	133
4	1.25	1	2	1	133
4	1,25	1	2	1	133
								2	1	121
3	2,00	2	0	1	203
3	2	00	2	0	1	202
3	2,00	2	0	1
											9123 912 0	2	191
3	2,00	2	0	1	186
3	2.00	2	0	1	153
3	2,00	2	0	32 1	138
							0	0	129
3	2,00	2	0	1	129
3	3.00	3	0	0	129
3	2,00	2	0	1	126
								2	0	87
3	1,33	1	1	1	72
3	0.67	0	2	1	64
3	0,67	0	2	1	55
																	0	1	159

Гор Оганесян — Подробная статистика

Эта страница содержит информацию о подробной статистике игрока. В информационном поле вы можете фильтровать по периоду, клубу, типу лиги и соревнованию.На вкладке «Подробная статистика» отображается общее количество матчей, количество голов, карточек и общее количество минут игры для каждого соревнования, а также указывается сезон, в котором это произошло.

Фильтровать по сезону:	Все сезоны14 / 1513/14
Фильтр по клубам:	Все клубыФК Улиссес ЕреванФК Урарту ЕреванФК Коломна
Рейтинг лиги / Тип лиги:	Все типы Первый уровень Третий уровень Внутренний кубок
Фильтровать по конкуренции:	Все соревнованияКубок РоссииРоссийская Профессиональная Футбольная Лига 2Кубок Независимости АрменииBardzragujn khumb
Фильтровать по позиции:	Все позицииПравый ВингерОпорный полузащитникЛевый полузащитникЛевый Вингер
Фильтровать по автобусам:	Все тренерыФедор ЩербаченкоСурен ЧахалянЗолт ХорнякГагик СимонянВячеслав Сарычев

Кубок независимости АрменииКубок независимости Армении

Гор Оганесян — Детальные данные о событиях

Elegir temporada:	Todos los tiempos de juego14 / 1513/14
Выбор клуба:	Todos los clubesUlisses YerevanFC Урарту ЕреванFK Коломна
Лига:	Todas las clasesPrimera DivisiónTercera DivisiónCopa Nacional
Выберите конкурс:	CompeticionesCopa de RusiaРоссийская Профессиональная Футбольная Лига Группа 2Copa de ArmeniaBardsragujn chumb
Elegir posición:	Todas las posicionesExtremo derechoPivoteExtremo izquierdoInterior izquierdo
Выбранный участник:	Todos los entrenadoresФедор ЩербаченкоСурен ЧахалянЗолт ХорнякГагик СимонянВячеслав Сарычев

Быстрое оптическое излучение как признак синхротронного излучения в гамма-всплесках

A&A 628, A59 (2019)

Быстрое оптическое излучение как признак синхротронного излучения в гамма-всплесках

г.Оганесян ¹ ^{, 2} ^{, 3}, Л. Нава ⁴ ^{, 5} ^{, 6}, Г. Гирланда ⁴ ^{, 7}, А. Меландри ⁴ и А. Челотти ¹ ^{, 4} ^{, 6}

¹ SISSA, Via Bonomea 265, 34136 Триест, Италия
электронная почта: [email protected]
² Научный институт Гран-Сассо, Viale F. Crispi, 7, 67100 L’Aquila, Италия
³ INFN — Laboratori Nazionali del Gran Sasso, 67100 Л’Акуила, Италия
⁴ INAF — Osservatorio Astronomico di Brera, Via E.Bianchi 46, 23807 Мерате, Италия
⁵ INAF — Osservatorio Astronomico di Trieste, Via G.B. Tiepolo 11, 34143 Триест, Италия
⁶ INFN — Istituto Nazionale di Fisica Nucleare, Sezione di Trieste, Via Valerio 2, 34127 Триест, Италия
⁷ INFN — Milano Bicocca, Piazza della Scienza 3, 20123 Милан, Италия

Поступило: 24 апреля 2019 г.
Принято: 1 июль 2019 г.

Аннотация

Информация о форме спектра мгновенного излучения в гамма-всплесках (GRB) в основном доступна только при энергиях 10 кэВ, где чувствительны основные инструменты для регистрации гамма-всплесков.Происхождение этого излучения все еще остается очень неопределенным из-за очевидного несоответствия с синхротронным излучением, которое является наиболее очевидным кандидатом, и, как следствие, необходимости рассмотрения менее простых сценариев. Включение данных вплоть до мягкого рентгеновского излучения (∼0,5 кэВ), доступного только для небольшой части гамма-всплесков, твердо установило общее наличие спектрального разрыва в низкоэнергетической части мгновенных спектров и даже больше. что важно, согласованность общей формы спектра с синхротронным излучением в режиме умеренно быстрого охлаждения, причем низкоэнергетический излом отождествляется с частотой охлаждения.В этой работе мы расширяем диапазон исследований до оптического диапазона. В частности, мы проверяем синхротронную интерпретацию, напрямую подбирая теоретически полученный спектр синхротрона и используя данные от оптических до гамма-лучей. Во-вторых, мы тестируем альтернативную модель, которая учитывает присутствие компонента черного тела при энергиях ∼ кэВ, в дополнение к нетепловому компоненту, который отвечает за излучение в спектральном пике (100 кэВ – 1 МэВ). Мы обнаружили, что синхротронное излучение обеспечивает хорошее описание широкополосных данных, в то время как модели, состоящие из теплового и нетеплового компонентов, требуют введения низкоэнергетического разрыва в нетепловом компоненте для согласования с оптическими наблюдениями.Руководствуясь хорошим качеством синхротрона, мы исследуем пространство физических параметров излучающей области. В базовом сценарии мгновенного излучения мы находим довольно надуманные решения для напряженности магнитного поля (5 Гс < B ′ <40 Гс) и для местоположения области, в которой производится излучение ( R _γ> 10 ¹⁶ см). Мы обсуждаем, какие допущения базовой модели необходимо ослабить, чтобы получить более естественное пространство параметров.

Ключевые слова: гамма-всплеск: общие / механизмы излучения: общие / механизмы излучения: нетепловые

Г. Оганесян, футболист

MP — Сыгранные матчи; Мин. — Минуты на поле; Str. — В стартовом составе; В — Заменить в; Out — Замена вне; G — забито голов; YC — Желтая карточка; 2 YC — Получены 2 желтые карточки за матч; RC — Красные карточки

Сезон	Команда	Турнир	MP	мин.	Str.	В	Из
2014/2015	Улисс	Чашка	2	111	1	1	0
2013/2014	Коломна	Чашка	1	90	1	0	0
2013/2014	Бананц	Чашка	1	57	1	0	1

Труды

МАСТЕРСКАЯ THESEUS, НАПОЛИ (ИТАЛИЯ), 5-6 октября 2017 г.

(Высокое разрешение)

Мастерская THESEUS 2017
Л.Амати, Э. Боццо, Д. Гётц, П. О’Брайен, М. Делла Валле

Спектрометр X-Gamma Imaging Spectrometer (XGIS) на борту THESEUS
Р. Кампана, Ф. Фушино, К. Лабанти, Л. Амати, С. Мерегетти, М. Фиорини, Ф. Фронтера, Дж. Бальдацци, П. Беллутти, Г. Борги, И. Эльми, Ю. Евангелиста, М. Feroci, F. Ficorella, M. Orlandini, A. Picciotto, M. Marisaldi, A. Rachevski, M. Uslenghi, A. Vacchi, G. Zampa, N. Zampa, N. Zorzi

Мягкий рентгеновский сканер (SXI) на борту миссии THESEUS
П.О’Брайен, Э. Боззо, Р. Виллингейл, И. Хатчинсон, Дж. Осборн, Л. Амати, Д. Гётц

Инфракрасный телескоп на борту миссии THESEUS
Д. Гётц, О. Булад, Б. Кордье, Э. Ле Флок, Ф. Пинсар, Ж. Амьо, Т. Турретт, С. Баса, С. Вергани, Дж. Л. Аттейа, С. Ковино, Г. Гирланда, Н. Танвир, А. Блейн, П. О’Брайен, А. Росси, Г. Стратта, П. Г. Казелла, Э. Боццо, К. Тензер, П. Орлеански, Л. Амати

ТЕСЕЙ в эпоху астрономии с несколькими мессенджерами
ГРАММ.Стратта, Л. Амати, Р. Чолфи, С. Винчигерра

ТЕСЕЙ и вселенная с большим красным смещением
Н. Р. Танвир

Синергия между THESEUS и E-ELT
Э. Майорано, Л. Амати, А. Росси, Г. Стратта, Э. Палацци, Л. Никастро

Первые звезды, реионизация и гамма-всплески
А. Феррара

Миссия SVOM, первопроходец для THESEUS
Б.Кордье, Д. Гётц, К. Мотч (от имени коллаборации SVOM)

Связь между короткими гамма-всплесками и гравитационными волнами: перспективы миссии THESEUS
П. Д’Аванцо

THESEUS и гамма-всплески: ценный вклад в понимание быстрой эмиссии
Лара Нава, Гор Оганесян, Мария Э. Равасио, Лоренцо Амати, Джанкарло Гирланда, Пол О’Брайен, Джулиан П. Осборн, Ричард Виллингейл

Космография GRB с THESEUS
Л.Иззо, М. Муччино, М. Делла Валле

Широкополосный анализ с ускорением на графическом процессоре кривых блеска GRB с несколькими мессенджерами
Морис Х.П.М. ван Путтен

Синергия между решеткой черенковских телескопов и THESEUS
М. Г. Бернардини (для консорциума CTA)

Инфракрасное излучение от источников гравитационных волн с THESEUS / IRT
S. Piranomonte

Наблюдение за GRB и наука с THESEUS / IRT
А.Росси, Г. Стратта, Э. Майорано, Л. Амати, Л. Никастро, Э. Палацци

Гамма-всплески как индикаторы скорости звездообразования и эволюции металличности с THESEUS
С. Д. Вергани

Роль THESEUS в понимании радиационного механизма быстрого выброса гамма-всплесков
Р. Басак

Наблюдательная стратегия миссии THESEUS
Ф. Фронтера, Л. Амати, П. О’Брайен, Д.Гётц, Э. Боццо, К. Тензер, Р. Кампана, Ф. Фушино, К. Лабанти, М. Орландини, П. Аттина, К. Контини, Б. Морелли

Оптическое наблюдение за гравитационными волнами на VST
А. Градо, Э. Брокато, М. Бранчези, Э. Каппелларо, С. Ковино, М. Делла Валле, Ф. Гетман, Г. Греко, Л. Лиматола, Г. Стратта, С. Янг (от имени Сотрудничество GRAWITA)

Возвращаясь к статистике рентгеновских вспышек в гамма-всплесках
Ю.Ван, Ю. Аймуратов, Р. Моради, М. Пересано, Р. Руффини, С. Шакери

Ограничения на высокое красное смещение для моделей темной энергии на основе корреляции Ep, i — Eiso в гамма-всплесках
Марек Демьянски, Эстер Пьедипалумбо, Диша Савант, Лоренцо Амати

На ФДС кривых блеска гамма-всплеска
С. Бочи, М. Хафизи

Анализ слияний нейтронных звезд с помощью нескольких мессенджеров
Алессандро Драго, Джузеппе Пальяра, Сильвия Траверси

Синергия THESEUS со СКА: краткий отчет
С.

Гор оганесян: (Gore Oganesyan) — — —

Грузия и нато Текст научной статьи по специальности «Политологические науки»

Гора Оганесян | Дискография | Discogs

Футболист Оганесян Гор — биография, матчи, статистика игрока

ONLINE! Последний шанс на Олимпиаду в Токио. Программа, трансляция, итоги жеребьевки

Все победители и призеры Кубка мира по вольной борьбе

Тренд – на ускорение

Структурированные струи и рентгеновские плато в явлениях гамма-всплесков

2.1. Гауссова структурированная струя

2.2. Структурированная струя по степенному закону

3.1. Излучение в высоких широтах и рентгеновские данные

3.2. Многоволновое моделирование с учетом прямого ударного воздействия

3.2.1. GRB 061121

3.2.2. GRB 100906A

3.3. Спектральные свойства высокоширотного эмиссионного плато

Гор Оганесян — Противники | Трансфермаркт

Гор Оганесян — Подробная статистика

Гор Оганесян — Детальные данные о событиях

Быстрое оптическое излучение как признак синхротронного излучения в гамма-всплесках

Быстрое оптическое излучение как признак синхротронного излучения в гамма-всплесках

Г. Оганесян, футболист

Труды

МАСТЕРСКАЯ THESEUS, НАПОЛИ (ИТАЛИЯ), 5-6 октября 2017 г.

Добавить комментарий Отменить ответ

Грузия и нато Текст научной статьи по специальности «Политологические науки»

Гора Оганесян | Дискография | Discogs

Футболист Оганесян Гор — биография, матчи, статистика игрока

ONLINE! Последний шанс на Олимпиаду в Токио. Программа, трансляция, итоги жеребьевки

Все победители и призеры Кубка мира по вольной борьбе

Тренд – на ускорение

Структурированные струи и рентгеновские плато в явлениях гамма-всплесков

2.1. Гауссова структурированная струя

2.2. Структурированная струя по степенному закону

3.1. Излучение в высоких широтах и ​​рентгеновские данные

3.2. Многоволновое моделирование с учетом прямого ударного воздействия

3.2.1. GRB 061121

3.2.2. GRB 100906A

3.3. Спектральные свойства высокоширотного эмиссионного плато

Гор Оганесян — Противники | Трансфермаркт

Гор Оганесян — Подробная статистика

Гор Оганесян — Детальные данные о событиях

Быстрое оптическое излучение как признак синхротронного излучения в гамма-всплесках

Быстрое оптическое излучение как признак синхротронного излучения в гамма-всплесках

Г. Оганесян, футболист

Труды

МАСТЕРСКАЯ THESEUS, НАПОЛИ (ИТАЛИЯ), 5-6 октября 2017 г.

Добавить комментарий Отменить ответ

3.1. Излучение в высоких широтах и рентгеновские данные